Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.3.Schematyzastępczegeneratorówsynchronicznych
37
Rys.1.12.Masywirująceimomentybezwładnościdużegoturbozespołuwytwórczego:WP,SP,
NP1,NP2,NP3-częściturbinyparowej,odpowiednio:wysokoprężna,średnioprężnainiskoprężne,
Gen-generator,Wzb-wzbudnicamaszynowa
PrzybadaniustabilnościkątowejSEEoscylacjeskrętnewałówzespołówwy-
twórczychmogąbyćpominięte.Dobadaniastabilnościmożnaprzyjąć,żewałze-
społuwytwórczegojestidealniesztywny,coodpowiadazałożeniu,żechwilowe
skręceniawałuwtrakciezakłóceńwsiecisąbliskiezera.Przytakimzałożeniu
równaniaruchuwszystkichmasmożnazapisaćwnastępującysposób:
J
d
d
2
t
δ
2
=
m
T
_
m
e
_
m
D
(1.21)
gdzie:J-momentbezwładnościwirnikarównysumiemomentówbezwładnościpo-
szczególnychmasnawalezespołuwytwórczego,
δ
-kątpołożeniawirnikadanego
generatorawzględemosiwirującejsynchronicznie,
m-momentturbiny(moment
T
mechanicznynapędzającywirnik),m
e-momentelektromagnetycznygeneratora
(hamującywirnik),
m-momenttłumiącyruchwirnika.
D
Równanie(1.21)jestzgodnezdrugimprawemdynamikidlaruchuobrotowego
iokreślaruchwirnikazespołuwytwórczegowzględemosiwirującejsynchronicz-
nie.Pierwszapochodnakątapołożeniawirnikaodpowiadawzględnejprędkośćwir-
nika,tj.jegopoślizgowiwzględemprędkościsynchronicznej,czyli
d
dt
δ
=
(
ω
w
_
ω
s
)
=∆
ω
(1.22)
gdzie:
ω
w
-prędkośćobrotowawirnika,
ω
s
-prędkośćkątowaosiwirującejsyn-
chronicznie.Drugapochodnakątaodpowiadaprzyspieszeniuwirnika,czyli
d
d
2
t
δ
2
=
d
∆ω
d
t
=
g
(1.23)
Momentelektromagnetycznywystępującywrównaniu(1.21)odpowiadamo-
mentowihamującemuspowodowanemuobciążeniemgeneratoramocączynną.
Dlamałychwartościpoślizguprzyjmujesię,żemomenttłumiącywystępujący
wrównaniu(1.21)jestproporcjonalnydowzględnejprędkościwirnika,czyli
m
D
=
D
∆
ω
ω
s
=
D
ω
1d
s
d
δ
t
(1.24)
