Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
56
1.Wiadomościogólne
Rys.1.24.Ilustracjadefinicjiargu-
mentufazoranapięciaorazargumentu
impedancjiiadmitancjinapłaszczyź-
niezespolonej
Stądmocpozornadopływającadowęzłamożebyćwyrażonawnastępujący
sposób:
S
i
=
P
i
+
j
Q
i
=
UI
i
i
*
=
UY
i
2
ii
e
j(
π
2
_
u
ii
)
+Σ
N
UUY
i
jij
e
j(
δδ
i
_
j
+_
π
2
u
ii
)
(1.69)
ji
±
czylimocczynnaibiernaodpowiednio:
N
P
i
=
UY
i
2
ii
sin
u
ii
+
Σ
UUY
i
jij
sin(
δ
i
_
δ
j
_
u
ij
)
ji
±
N
Q
i
=_
UY
i
2
ii
cos
u
ii
+
Σ
UUY
i
jij
cos(
δ
i
_
δ
j
_
u
ij
)
ji
±
(1.70)
(1.71)
Uwzględniając,że
Y
ij
=
G
ij
+
j
B
ij
wzorytemożnaprzekształcićdonastępującej
postaci:
N
P
i
=
UG
i
2
ii
+
Σ
UU
i
j
r
L
B
ij
sin(
δ
i
_
δ
j
)
+
G
ij
cos(
δ
i
_
δ
j
)
1
J
(1.72)
ji
±
N
Q
i
=_
UB
i
2
ii
+
Σ
UUG
i
j
r
L
ij
sin(
δ
i
_
δ
j
)
_
B
ij
cos(
δ
i
_
δ
j
)
1
J
ji
±
(1.73)
Zpowyższychwzorów(1.70),(1.71)oraz(1.72),(1.73)wynika,żemocewęzło-
we(tojestdopływającedowęzłów)sąnieliniowymifunkcjaminapięćwęzłowych
iichargumentów.Oczywiście,jeśliwzorytenapisaćdlapojedynczegoelementujak
narys.1.23zpominiętąkonduktancjąipominiętymigałęziamipoprzecznymi,topo
prostychprzekształceniachuzyskasięwzoryidentycznedowzorów(1.65),(1.66).
Wzory(1.70)-(1.73)sąpodstawąanalizsiecielektroenergetycznejtakichjak
wyznaczenierozpływumocywsieciorazoptymalizacjapoziomównapięćwsieci.
Wrównaniu(1.67)elementymacierzysąliczbamizespolonymi.Korzystającze
współrzędnychpłaszczyznyzespolonej(rys.1.24),możnatorównanieprzekształcić
dopostaci,wktórejsątylkoliczbyrzeczywiste.Uwzględniając,że
Y
ij
=
G
ij
+
j
B
ij
możnanapisać
