Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
64
1.Wiadomościogólne
r
I
I
I
I
I
L
∆
∆
∆
∆
Q
Q
P
P
G
L
G
L
1
I
I
I
I
I
J
=
r
I
I
I
I
I
L
H
N
N
H
GL
GL
LL
LL
H
H
N
N
GG
GG
LG
LG
M
M
K
K
GL
LL
GL
LL
M
M
K
K
GG
LG
GG
LG
1r
II
II
II
II
II
JL
∆
∆
∆
∆
U
U
δ
δ
G
L
G
L
1
I
I
I
I
I
J
(1.96)
gdzie:∆P,∆Q-wektoryzmianmocywęzłowych(czynnejibiernej)wszystkich
węzłów;∆U,∆
δ
-wektoryzmiannapięćwęzłowychiichargumentów;H,M,
N,K-macierzepochodnychcząstkowychobliczonychzgodniezwzorami(1.79).
Dlawęzłówwytwórczychwartościnapięćsązadaneiwzwiązkuztym
∆
U
G
=0
.
Pozwalatozredukowaćrównanie(1.96)dopostaci
r
I
I
I
L
∆
∆
∆
Q
P
P
G()
L()
L()
l
l
l
1
I
I
I
J
=
r
I
I
I
L
H
H
N
GL
LL
LL
H
H
N
LG
GG
LG
M
M
K
LL
LL
GL
1
I
I
I
J
r
I
I
I
L
∆
∆
∆
U
δ
δ
L(1)
G(1)
L(1)
l
l
l
+
+
+
1
I
I
I
J
(1.97)
gdzieindeksy()
loraz(
l+
1)
zostałydodanedlauzyskaniaformułyiteracyjnej.
Wykorzystanietejformułyjestnastępujące.Dladanychwartości
δ
L()
l
,
δ
G()
l
,
U
L()
l
obliczasięmocewęzłowe
P
L()
l
,
P
G()
l
,
Q
L()
l
orazniezbilansowania
∆P
L()
l
,
∆P
G()
l
,
∆Q
L()
l
wstosunkudozadanychwartościmocy.Następnierozwiązujesięrówna-
nie(1.97)otrzymującwymaganekorektyargumentówimodułównapięć
∆
δ
L(1)
l+
,
∆
δ
G(1)
l+
,
∆U
L(1)
l+
.
WmetodzieNewtonamacierzJacobiegojestmodyfikowanawkażdymkroku,
tj.wartościjejelementówsąobliczanedlakażdejiteracji.Istniejekilkawariantów
uproszczonychwersjitejmetody.NajbardziejrozpowszechnionajestmetodaNew-
tona-Raphsona,wktórejmacierzJacobiegojestobliczanaraznapoczątkuprocesu
iteracyjnegolubjestmodyfikowanacokilkakroków.Stosowanajestteżmetoda
rozłączna,wktórejrównanie(1.97)zastępujesiędwomarównaniamipostaci
r
I
L
∆
∆
P
P
G()
L()
l
l
1
I
J
5
r
I
L
H
H
GL
LL
H
H
GG
LG
1
I
J
r
I
L
∆
∆
δ
δ
G(1)
L(1)
l
l
+
+
1
I
J
oraz
[
∆
Q
L()
l
][
=
K
LL
][
∆
U
L(1)
l+
]
(1.98)
Zastosowaniemetodyrozłącznejjestuzasadnionefaktem,żenamocczynnąnaj-
większywpływmająargumentynapięć,anamocbiernąmodułynapięć.Szczegó-
łowyopiswariantówmetodyNewtonawzastosowaniudorównańsieciSEEmożna
znaleźćw[71].
