Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.6.Burzliwystrumieńpłaski
Rys.1.4.Zmianaciśnieniapowietrzawpoczątkowymodcinkustrumieniakonwekcyjnego
PionowaskładowaprędkościwpłaszczyźnieADrównasięzeru.
Zwystarczającymstopniemdokładnościmożnazałożyć,żestrumienie
przypowierzchniachABiCDporuszająsiępionowo,nieprzecinającich
płaszczyzn.WtensposóbtylkoprzezpłaszczyznęBCbędzieprzepływał
strumieńpowietrzaopewnejokreślonejenergii.Napodstawieprzepro-
wadzonychrozważańmożnawięcnapisaćnastępującerównanieruchu:
g
∫
(
p
0
-
p
)
dK
-
∫
∆
pdA
±
∫
p
wdA
2
K
A
A
(1.25)
gdzie:K-objętośćwydzielonaprzezpowierzchnieumowne,m
3;
A-polepowierzchniwpłaszczyźnieADiBC,m
2;
p
-gęstośćpowietrzawstrumieniu,kg/m
3;
p
0-gęstośćpowietrzawotaczającymśrodowisku,kg/m
3;
∆
p-różnicaciśnieniawpłaszczyznachBCiAD,Pa;
w-pionowaskładowaprędkościwstrumieniu,m/s.
Zrównaniategomożnawyciągnąćnastępującywniosek.Jedynieczęść
siływyporupowodujepowstawaniepionowychprądówkonwekcyj-
nych.Pozostałaczęśćtejsiływykonujepracęzużytąnarozrzedzenie
gazuiwefekciepowodujeutworzeniestrumienipowietrzanapływają-
cegodonagrzanejpłytki.Imwięcejjestprzeszkódnadrodzetychstru-
mieni,tymmniejszaczęśćsiływyporubędziepowodowaćpowstawanie
pionowejprędkościwstrumieniukonwekcyjnym.Iodwrotnie,jeżeli
udasięzapewnićdopływpowietrzadonagrzanejpowierzchniwtaki
sposób,abynadrodzeprzepływuwystępowałmałyopór,toprędkości
inatężenieprzepływupowietrzawstrumieniukonwekcyjnymbędą
27
