Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
skąd
V
n
1
1
±
V
n
2
2
±
ł
±
const
±
v
H
(2.6)
gdzie
v
H
f
|
L
kmol
m
3
1
|
J
-kilomolowaobjętośćwłaściwa(objętość1kilomolagazu).
Kilomolowaobjętośćwłaściwadowolnegogazudoskonałegozależyjedynie
odtemperaturyiciśnienia9niezależynatomiastodrodzajugazu.
Uwzględniającwrównaniu(2.6)
V
±
Mv
±
nMv
H
izapisującjewpostaci
V
n
1
1
±
Mv
H
11
9
V
n
2
2
±
Mv
H
22
gdzie:M[kg]-masagazu9v[m3/kg]-objętośćwłaściwa9M
H
[kg/kmol]-masa
kilomolowa9otrzymujesię
Mv
H
11
±
Mv
H
22
±
v
H
Iloczynmasykilomolowej(cząsteczkowejwzględnej)przezobjętośćwłaści-
wąjestdladowolnegogazudoskonałegowielkościąstałą9zależnątylkoodtem-
peraturyiciśnienia
v
H
±
Mv
H
f
|
L
kmol
m
3
1
|
J
±
const
dladanychwartościpiT
(2.7)
Wnormalnychwarunkachfizycznych(p
N=101325Pa,T
N=273K)kilo-
molowaobjętośćwłaściwadowolnegogazudoskonałegowynosi
v
H
N
±
2294
kmol
m
3
2.3.RÓWNANIESTANUGAZÓWDOSKONAŁYCH
(RÓWNANIECLAPEYRONA)
Stancieplnyczynnikatermodynamicznego(gazu)określajątermiczneparame-
trystanu:ciśnienie9temperaturaiobjętośćwłaściwa.Spośródtermicznychpara-
metrówstanutylkodwamogązmieniaćsięniezależnieodsiebie9trzecijestjedno-
znacznieokreślonyprzezdwapozostałe.Równanieokreślającerelacjepomiędzy
parametramistanuczynnikatermodynamicznegonazywasiętermicznymrówna-
niemstanu.Równaniaokreślającezależnośćenergiiwewnętrznej9entalpii9entropii
odtermicznychparametrówstanusąnazywanekalorycznymirównaniamistanu.
22
