Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
34
1.Wprowadzenieipodstawytermodynamiki
P
l
∆
η
H
s
-
l
mh
-
η
∆
s
9
wktórejstrumieńentalpii-
H[W]zastąpionorównoważnymiloczynemstru-
mieniamasy-
mkgs
[
]
orazzmianyentalpiiwłaściwejczynnikawsprężarce
∆hJkg
[
]
.Wpowyższymwzorzeuwzględnionosprawnośćogólnąsprężarki
h
s.
Narys.1.8cprzedstawionoporównanieprocesówsprężaniaizotermicznego
orazizentropowego.Wynikastąd9żepracasprężaniaizotermicznegojestznacz-
niemniejszaodpracysprężaniaizentropowego.Przemianytedotyczą9jednakże
sytuacjiekstremalnych9czyliodpowiednio:sprężarkidoskonalechłodzonejoraz
wogóleniechłodzonej.
Przemianapolitropowamożebyćuważanazauogólnienierozważanych
powyżejprzemiantermodynamicznych.Pozwalaonanaanalizowanieprocesów
pośrednich9wtymnaprzykładniedoskonalechłodzonejsprężarki9którytoproces
odpowiadaprzemianomrealizowanymwrzeczywistychmaszynach.Przemianętę
możnauznaćzazachodzącąprzystałymcieplewłaściwymcczynnikaadekwat-
nymdokonkretnegoprzebieguprocesu.Przemianępolitropowąopisujeogólny
wzór:
pv
ν
l
const
9
wktórymwykładnikpolitropyjestopisanyzależnością:
v
l
cc
cc
−
−
v
p
.
Dlawykładnikapolitropy
n
=1uzyskujesięprzemianęizotermiczną(pv=
const)9dla
n
=
k
uzyskujesięprzemianęizentropową.Rzeczywistymprzebiegom
procesówsprężaniaodpowiadazatemwykładnikpolitropyzawartywprzedziale
od1do
k
.Imchłodzeniesprężarkijestbardziejefektywne9tymprocessprężania
jestbardziejzbliżonydoizotermicznego9zatemwykładnikpolitropyjestbliższy
jedności;wprzeciwnymprzypadku(nieefektywnechłodzenie)wykładnikpolitro-
pydążydowartościcharakterystycznejdladanegoczynnikachłodniczego.Jeżeli
danajestwartośćwykładnikapolitropy9tociepłowłaściweprzemianypolitropo-
wejwyrażasięzależnością
c
l
v
v
−
−
κ
1
c
v
9
copozwalaobliczyćstrumieńciepłaodprowadzanegowtrakcieprocesusprężania:
Q
-
l
mcT
-
(
2
−
T
1
)
.
