Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
20
ArkadiuszMoskal
Mechanikaaerozoli
Rys.2.2.Dyskretnyiciągłyrozkładwielkościcząstekaerozolowych
Równanie
dN
±
nd
d
(
p
,r,)(
tdd
p
)
(2.8)
definiujefunkcjęrozkładuwielkościcząstekn
d,gdziedNtoliczbacząstekna
jednostkęobjętościgazuwdanympunkcieprzestrzeniokreślonympoprzezwek-
torridladanejchwiliczasut,którychśrednicamieścisięwprzedzialeodd
p
do
d
p
+
dd
(
p
)
.Wwieluprzypadkachstosujesięfunkcjęrozkładuobjętości
cząstekn
v
dN
±
nv
v
(,r,)()
tdv
(2.9)
WtymprzypadkudNokreślaliczbęcząsteknajednostkęobjętościgazuwda-
nympunkcieprzestrzeni,określonympoprzezwektorridladanejchwiliczasut,
którychobjętośćmieścisięwprzedzialeodvdov+d(v).Dlasferycznychczą-
stekaerozolowychrelacjapomiędzyn
dan
vzpominięciemzależnościodmiejsca
iczasuprzyjmujepostać
nd
d
(
p
)
±
π
4
d
2
p
nv
v
()
(2.10)
Innymczęstostosowanymrozkłademwielkościjesttzw.rozkładmasowy.
Rozkładtendajeinformacjeodystrybucjimasywpopulacjicząstekaerozolo-
wychwfunkcjiichśrednicy.Bazującnafunkcjirozkładuwielkościcząstek,zde-
finiowaćmożnawielkość
Nd
d
(
p
)
±
d
0
∫
p
nddd
d
(
p
)(
p
)
(2.11)
