Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.3.Drugazasadatermodynamiki.Generacjaentropii
∫
S
An
⋅
dS
=
S
∫∫∫∫
1
+
S
2
+
S
3
+
S
4
=
-
∫
[(
hc
o
r
)
1
-
(
T
+
Ip
)
11
cdS
]
+
∫
[(
hc
o
r
)
2
-
(
T
+
Ip
)
22
cdS
]
=
0
S
1
S
2
Całki
∫∫sąrównezeruzewzględunabrakskładowejprędkościwkie-
i
S
3
S
4
runkachn
3in
4.WobecprostopadłościpowierzchnikontrolnychS1iS2doli-
niiprąduskładowe(T+Ip)csąwtychprzekrojachrówne
(2/3)
µ
∂
∂
c
x
i
2
3
3
(
i
=
1,2).
PozostałeskładowepracynaprężeńnaS
1iS
2
(
Π
31
⋅
c
i
1
=
0,
Π
32
⋅
c
i
2
=
0)
sąrów-
nezeruniezależnieodrozkładuprędkościciwzdłużx1ix2.Jeżeliwięcgradient
prędkościc
iwkierunkux
3napowierzchniachS
1,2jestrównyzeru,tomiędzytymi
powierzchniami(przypomnijmy,żesąoneprostopadłedoliniiprądu)zachowana
jestwartośćentalpiicałkowitej
S
∫
1
(
hcdS
o
r
)
1
-
S
∫
2
(
hcdS
o
r
)
2
=
0
(2.17)
Dlarównomiernegorozkładuh
owbadanychprzekrojachmamy
(
m
-
1
=
m
-
2
)
h
o1=h
o2
(2.17a)
Wbilansowaniuukładówenergetycznychzazwyczajmożnatakdobraćpołożenie
powierzchnikontrolnych,żeN
tbędzierówna0iwkonsekwencjizachowanebędą
warunkiokreślająceukładprosty.Wpomiarachdokładnychuśrednieniewielkości
wposzczególnychprzekrojachkonstrukcyjnychpowinnouwzględniaćwszystkie
członywchodzącewrównaniebilansu(2.13).
2.3.Drugazasadatermodynamiki.Generacjaentropii
Drugazasadatermodynamikiograniczaklasęprocesów,któresąmożliwewprzy-
rodzie.Jejwyrazemdlazamkniętychobiegówukonstytuowanychprzezprzemiany
odwracalnejestrówność
O
∫
δ
T
Q
od
=
0
(2.18)
gdzie:ToznaczatemperaturęKelvina(temperaturętermodynamiczną)elemen-
tarnegoodcinkabrzegu,przezktóryjestwymienianeciepło,indeksod–oznacza
procesodwracalny.
35
