Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.3.Drugazasadatermodynamiki.Generacjaentropii
dS=dS
q+dS
w+dS
m,dS
w≥0
(2.25)
gdzie:
dS
q
=
δ
T
Q
,
dS
m–zmianaentropiiwskutekprzepływusubstancji.
Postępującpodobniejakprzywyprowadzeniuzależności(2.7),zależność
(2.25)dlaukładuotwartegoozmiennychskupionychzapiszemywpostaci[2.2]
S
-
gen
=
dS
dt
-
∑
i
Q
T
-
i
i
+
∑
j
[(
ms
-
)]
j
2
-
∑
k
[(
ms
-
)]
k
1
≥
0
(2.26)
Zależność(2.26)wskazuje,żeoddziaływaniuzukłademnasposóbpracynieto-
warzyszytransferentropii.
Odpowiednikiemrównania(2.26)wpostacicałkowejdladowolnejobjętości
płynujestzwiązek
Dt
D
V
∫
r
sdV
=
S
-
gen
-
∫
S
T
q
-
⋅
n
dS
(2.27)
któregointerpretacjajestnastępująca:zmianaentropiiwobjętościVpłynujest
równastrumieniowigenerowanejentropiiwtejobjętości(
S
-
gen
)
ientropiitransfe-
rowanejprzezpowierzchnięSograniczającąV.Przechodzącdoobjętościkontrol-
nej(zachowanodlaniejtesameoznaczeniejakdlapłynnejobjętościpłynu),wtedy
Dt
D
V
∫
r
sdV
=
∂
∂
t
V
∫
r
sdV
+
∫cn
S
r
s
⋅
dS
napiszemy
S
-
gen
=
∂∫
∂
t
V
r
sdV
+
S
∫
r
s
cn
⋅
dS
+
∫
S
T
q
-
⋅
n
dS
≥
0
W(2.27)i(2.28)
S
-
gen
=∫
V
sdV
-
(2.28)
gdzies
-–oznaczaobjętościowąintensywnośćgeneracjientropiiwskuteknieod-
wracalnychprocesówwniejzachodzących.
Przechodzącdoujęciaróżniczkowegobilansuentropii,możnawyodrębnić
dwaczłonys
-[2.9,2.10]
s
-
=
∅
T
+
T
1
2
λ
gradT
2
gdzie
∅=
τ
ij
∂
∂
x
c
i
j
–funkcjadyssypacjienergiimechanicznej.
37
(2.29)
