Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.5.WIELKOŚCIINTENSYWNE(WI)
RozkładciągłejWEwprzestrzeniopisujepolegęstościzasobuWE9będącezde-
finicjiwielkościąpolową.Wielkościamipolowymimogąbyćrównieżwielkości
nietworzącegęstościzasobuWE9takienaprzykład9jak:poletemperaturylub
poleciśnieńsubstancjiwrozpatrywanymobszarze.Zbiórwszystkichrozpatrywa-
nychwtymtrybiewielkościpolowychdefiniujeklasęwielkościokreślanąmia-
nemwielkościintensywnych(WI).
Zgodniezprzytoczonądefinicjąstwierdzamy9iżwielkościintensywnenie
mająwłasnościaddytywnych9acozatymidzie9nietworzązasobu.Przykładami
skalarnychwielkościintensywnychsą:masowagęstośćzasobuobjętości9obję-
tościowagęstośćzasobumasy9temperatura9ciśnienie;natomiastwektorowych:
masowagęstośćzasobupędu(prędkośćsubstancjalnalubbarycentryczna)oraz
parcjalnagęstośćzasobupędu(prędkośćkomponencjalna).
1.6.PĘDCIEPLNYIENERGIAKINETYCZNAZBIORUCZĄSTECZEK
SUBSTANCJI
Różnicaindywidualnejprędkościcząsteczkiu
określaindywidualnątranslacyjnąprędkośćcieplną
V
iprędkościsubstancjalnej
u
V
*
[8]9[26]
u
u
V
*
±
u
V
-
u
(1.6)
Iloczynindywidualnejtranslacyjnejprędkościcieplnejimasycząsteczkim
V
definiujeindywidualnypędcieplny
mu
VV
*
±
mu
VV
-
mu
V
(1.7)
Ruchcieplnyinterpretowanyjestjakoruchwzględnycząsteczkiwstosunku
dolokalnegoruchuśrodkamasy.
Sumującstronamirównanie(1.7)dlazbiorucząsteczekzawartychwmikroob-
szarze
δ
3V
iuwzględniajączwiązki(1.5)oraz(1.1)9otrzymamy
V
Σ
k
±
1
mu
VV
*
±
0
(1.8)
Zostatniegorównaniawynika9iżsumawektorowapędówcieplnychzbiorucząste-
czekzawartawelementarnymprzyrościetrzeciegorzęduobjętości
δ
3V
równajest
zeru9cooznacza9żeruchycieplneniewpływająnawartośćpędufenomenologicznego.
Analizującenergiękinetycznącząsteczkisubstancjizgodniezzależnością
(1.6)9możemynapisać
1
2
mu
V
(
V
2
)
±
1
2
mu
V
(
2
)
+
muu
V
(
|
V
*
)
+
1
2
mu
V
(
V
*
)
21
