Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.4.Własnościgazówipar
23
nikuciepłauzyskanociśnienie290bar9tozostałauzyskanawnimtemperatura
nasyceniawktórejodparowujeciekłyamoniakwynosząca-1898OC.
Własnościtermodynamiczneparymokrejmożnaobliczyćznastępujących
zależności:
objętośćwłaściwav=v′+x(vH-v′)9
entalpiawłaściwah=h′+x(hH-h′)9
entropiawłaściwas=s′+x(sH-s′).
Wzałącznikunakońcuksiążkizamieszczonowykresywłasnościtermody-
namicznychwybranychczynnikówchłodniczych.
1.4.Własnościgazówipar
Wceludokonaniauproszczonychanaliztermodynamicznychczęstoużywasię
modelugazudoskonałego-stanowiącynajprostszymożliwyopiswłasnościga-
zówipar.Rzeczywistegazyorazparywykazująwróżnychwarunkachwiele
odchyleńodmodelugazudoskonałego.Parametrystanugazudoskonałegoze
sobąpowiązanenastępującymrównaniemstanu:
pv=RT9
wktórymRjestindywidualnąstałągazową[J/(kg∙K)]odpowiedniądladanego
gazulubpary.
Wtechnicecieplnejstosowanenietylkosubstancjejednorodne9lecztakże
mieszaninyróżnychsubstancji.Własnościmieszaningazówdoskonałychopisane
prawemDaltona.Wedletegoprawa-każdyzeskładnikówgazowychmiesza-
ninywypełniacałądostępnąprzestrzeńorazposiadatakąsamątemperaturęjak
mieszaninagazowa9natomiastznajdujesiępodciśnieniemcząstkowympizależ-
nymodudziałuobjętościowegoUiskładnikowegogazuwmieszaninie:
p
i=U
ip9
gdziepjestciśnieniemmieszaninygazów.Należypodkreślić9żeprawotoobowią-
zujedlamieszaninparczynnikówchłodniczychjedyniezpewnymprzybliżeniem
-tymdokładniejszym9imbardziejprzegrzaneparyskładnikówmieszaniny.
KonsekwencjąprawaDaltonaprzykładowowłasnościpowietrzawilgot-
nego.Powietrzewilgotnejestmieszaninąpowietrzasuchegoorazparywodnej9
któremożnatraktowaćzdobrymprzybliżeniemjakogazydoskonałe.Przykłado-
wo9jeśliwpowietrzuwilgotnymznajdujesię16.2gramawilgociprzypadającego