Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.4.Własnościgazówipar
23
nikuciepłauzyskanociśnienie290bar9tozostałauzyskanawnimtemperatura
nasyceniawktórejodparowujeciekłyamoniakwynosząca-1898OC.
Własnościtermodynamiczneparymokrejmożnaobliczyćznastępujących
zależności:
•objętośćwłaściwav=v′+x(vH-v′)9
•entalpiawłaściwah=h′+x(hH-h′)9
•entropiawłaściwas=s′+x(sH-s′).
Wzałącznikunakońcuksiążkizamieszczonowykresywłasnościtermody-
namicznychwybranychczynnikówchłodniczych.
1.4.Własnościgazówipar
Wceludokonaniauproszczonychanaliztermodynamicznychczęstoużywasię
modelugazudoskonałego-stanowiącynajprostszymożliwyopiswłasnościga-
zówipar.Rzeczywistegazyorazparywykazująwróżnychwarunkachwiele
odchyleńodmodelugazudoskonałego.Parametrystanugazudoskonałegosąze
sobąpowiązanenastępującymrównaniemstanu:
pv=RT9
wktórymRjestindywidualnąstałągazową[J/(kg∙K)]odpowiedniądladanego
gazulubpary.
Wtechnicecieplnejstosowanesąnietylkosubstancjejednorodne9lecztakże
mieszaninyróżnychsubstancji.Własnościmieszaningazówdoskonałychopisane
sąprawemDaltona.Wedletegoprawa-każdyzeskładnikówgazowychmiesza-
ninywypełniacałądostępnąprzestrzeńorazposiadatakąsamątemperaturęjak
mieszaninagazowa9natomiastznajdujesiępodciśnieniemcząstkowympizależ-
nymodudziałuobjętościowegoUiskładnikowegogazuwmieszaninie:
p
i=U
ip9
gdziepjestciśnieniemmieszaninygazów.Należypodkreślić9żeprawotoobowią-
zujedlamieszaninparczynnikówchłodniczychjedyniezpewnymprzybliżeniem
-tymdokładniejszym9imbardziejprzegrzanesąparyskładnikówmieszaniny.
KonsekwencjąprawaDaltonasąprzykładowowłasnościpowietrzawilgot-
nego.Powietrzewilgotnejestmieszaninąpowietrzasuchegoorazparywodnej9
któremożnatraktowaćzdobrymprzybliżeniemjakogazydoskonałe.Przykłado-
wo9jeśliwpowietrzuwilgotnymznajdujesię16.2gramawilgociprzypadającego