Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
20
1.Sprawnośćenergetycznaukładówgazowo-parowych
zmniejszyć„tracony”górnyzakrestemperaturowyizbliżyćtymsamymrealizowany
welektrowniparowejtermodynamicznyobiegClausiusa-Rankine’a,adokładniejmó-
wiącjegoprzemiany,podczasktórychzachodzipochłanianieciepłanapędowego
Q,
d
dogórnejizotermyTgobieguCarnota(stanowiącegonarys.1.1zaznaczonyliniąkre-
skowąprostokątoskrajnychtemperaturachot
TiTg),charakteryzującegosięnajwięk-
sząmożliwąteoretyczniesprawnościąwytwarzaniaenergiielektrycznejwmechanicz-
nychukładachtermodynamicznych
η
C
=−
1
T
T
ot
g
,
(1.1)
gdzie:
T
ot
–bezwzględnatemperaturadolnegoźródłaciepła(otoczenia),
T–bez-
g
względnatemperaturagórnegoźródłaciepła.
Należywtymmiejscuprzypomnieć,żemocsilnikaCarnota
N
C
=
η
C
Q
d
(1.1a)
jesttożsamazestrumieniemegzergii
B
Q
d
(tj.maksymalnąmocąużyteczną,jakąwda-
nychwarunkachotoczeniamożnauzyskaćzokreślonegoczynnikatermodynamicznego
lubokreślonegostrumieniaenergii;egzergiapracymechanicznejLczymocyNrówna
sięzatemwprostpracylubmocy,
B
L
=,
L
B
L
=
N
)strumieniaciepła
Q
pobranego
d
zeźródłaotemperaturzeTg=const,
N
C
≡
B
.Moc
Q
d
N
C
≡
B
Q
d
reprezentowanajest
przezpoleprostokątazaznaczonegoliniąkropkowąnarysunku1.1(porównajrys.1.3).
Jakwynikazewzorów(1.1)i(1.1a),cobardzoistotne,tęsamąilośćstrumienia
ciepła
Q
d
pobieranegozgorącegoźródłaotemperaturze
T=constmożnawtym
g
większymstopniuzamienićnamocmechaniczną,imwyższajesttemperaturaTg.
Strataegzergiizatemtylkonaskutekobniżeniatemperaturyz
T
g
1
na
T
g
2
(
T
g
1
>
T
g
2
)
wynosi
δ
B
Q
d
=Δ
N
C
=
Q
d
⎛
⎜
⎝
1
−
T
T
g
ot
1
⎞
⎟
⎠
−
Q
d
⎛
⎜
⎝
1
−
T
T
g
ot
2
⎟
⎠
⎞
=
TQ
ot
d
T
TT
g
1
g
1
−
g
T
g
2
2
.
(1.1b)
Stratętęmożnarównieżinterpretowaćjakostratęspowodowanąnieodwracalno-
ściąprzepływustrumieniaciepła
Q
d
pomiędzydwomaźródłamiotemperaturach
T
g
1
=consti
T
g
2
=const.
Wzór(1.1b)możnarównieżotrzymać,wykorzystujączależności(1.8),(1.8a)
i(1.8b)
δ
B
Q
d
=
T
ot
∑
l
=
2
Δ
S
żr
=
T
ot
⎛
⎜
⎝
−
T
Q
g
d
1
+
T
Q
g
d
2
⎞
⎟
⎠
.
(1.1c)
