Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.
OBIEGICIEPLNEELEKTROWNIPAROWYCHKONDENSACYJNYCHIELEKTROCIEPŁOWNI
granicznejx:1,wobszarzeparyprzegrzanej,jejstanokreślajądwapodstawowe
parametry:ciśnieniepitemperaturat.
Zaletawykresui-spoleganatym,żełatwadoodczytanianawykresie
żnicarzędnychdwóchpunktów,odpowiadającychżnymparametromczynnika
roboczego,czyliżnicaentalpiiczynnikajestilościąciepła,jaką1kgmasyczyn-
nikawymieniłzotoczeniem.Znaczneżnicewgradientachparametrów(zwłaszcza
ciśnień)dlażnychstanówskupieniapowodują,żedrukowaniepełnychwykresów
(odi:0orazs:0)jestniecelowe.Przywymaganejczytelnościwykrestaki
musiałbymiećbardzodużąpowierzchnię.Wzwiązkuztymreprodukujesięwykresy
obejmującetylkonajistotniejszy,zpunktuwidzeniazastosowań,obszarzmienności
parametrów.Obszartenobjętonarysunku2.3ramką.Nieobejmujeonobszarufazy
ciekłej(wody),rozwiązywaniezadańdlatychstanówwymagawięcużyciawartości
odczytanychztabliclubdopuszczeniapewnychzałożeńupraszczających.
2.2.2.
Sprawnościobiegówteoretycznych
Obiegistosowanewelektrowniachparowychopierająsięnateoretycznymobiegu
Carnota,któryzapewnianajwiększąsprawnośćprzemianyenergiicieplnejwmecha-
nicznądlaokreślonychtemperaturgórnegoidolnegoźródłaciepła(rys.2.4).Ciepłu
doprowadzonemudoobieguq
d
odpowiadanawykresieT-spole192959691,
aciepłuodprowadzonemuq
o
-pole493959694.żnicatychwartościciepła
jestrównoważnauzyskanejwobiegupracy,którejmiarąjestpole192939491.
Rys.2.4.ObiegCarnotadlaparynasyconej
SprawnośćteoretycznaobieguCarnota
n
tC
:
q
d
9q
q
d
o
:
T
1
9T
T
1
2
:19
T
T
2
1
(2.1)
ObiegCarnotanieznalazłpraktycznegozastosowaniazewzględuna
trudnościrealizacjiwwarunkachtechnicznychizentropowegosprężaniawzakresie
24