Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.5.
ZWIĘKSZENIESPRAWNOŚCIOBIEGUCIEPLNEGOELEKTROWNIKONDENSACYJNEJ
zktórego
u:
i
i
wz
ua
9i
9i
sk
sk
otrzymujesięzależnośćwpostaci
n
tr
:
i
i
1
1
9i
9i
sk
2a
;
;
u(i
u(i
19u
19u
1
1
9i
9i
ua
ua
)
)
(2.39)
(2.40)
Wyrażenietoróżnisięodwyrażenianasprawnośćteoretycznąn
t
dlaobiegu
kondensacyjnegobezregeneracji(wzór(2.5))owystępującązdodatnimznakiem
wlicznikuimianownikuwielkość
a:
u(i
19u
1
9i
ua
)
(2.41)
Ponieważa90,więcn
tr
9n
t
dlatychsamychwartościpoczątkowychikońcowych
parametrówparywobiegu.Sprawnośćn
tr
osiągamaksimum,gdywyrażenie(2.41)
przyjmujenajwiększąwartość.Wykorzystującrównanie(2.39),możnazapisać
a:
(i
wz
9i
(i
ua
sk
9i
)(i
1
wz
9i
)
ua
)
(2.42)
Doosiągnięciawiększejentalpiiwodyzasilająceji
wz
jestkoniecznawiększaentalpia
paryupustoweji
ua
.Obydwietewielkościwystępująwrównaniu(2.42)wliczniku
iwmianownikuznaprzemianodmiennymiznakami.Największąsprawnośćobiegu
(maksimumwyrażeniaa)osiągasięprzyściśleokreślonych,wzajemniezesobą
powiązanychwartościachentalpiiparyupustoweji
ua
iwodyzasilająceji
wz
.Dla
mniejszychiwiększychwartościtychentalpiisprawnośćmaleje.Wskrajnych
przypadkachregeneracyjnepodgrzewaniewodyniepowodujepoprawysprawności
(wyrażeniea:0).Matomiejsce,jeżeli:
-i
wz
:i
sk
,tzn.gdypobierasięparęzupustunawlociedoskraplacza(brak
podgrzewania);
-i
1
:i
ua
,tzn.gdypobierasięparęzupustunawlociedoturbiny(wodazasilająca
jestpodgrzewanaparąświeżą).
Wykorzystującwyrażenienaciepłooddawanewskraplaczuwodzie
chłodzącej(dodolnegoźródła)
q
o
:(19u)(i
2a
9i
sk
)
możnasprawnośćteoretycznąobieguzregeneracjąwyrazićtakżewzorem
(2.43)
41
