Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Rozdział1
nejkolektora.Długośćfalipromieniowaniasłonecznegobezpośredniegonapo-
wierzchniZiemi(poprzejściuprzezwarstwęatmosfery)w98%zawartajest
wprzedziale0,30-2,50µm.Obejmujeonocałetzw.widzialnepromieniowanie
słonecznedługościfali0,40-0,70µm.
2.Promieniowanierozproszone(dyfuzyjne)I
d
,H
d
jesttopromieniowaniedługofa-
lowe.Powstajewwynikuzałamania,odbiciaiczęściowegopochłanianiapromie-
niowaniabezpośredniegowatmosferzeziemskiej.Dajeonobarwęniebieskąnie-
boskłonuwwynikurozproszeniaświatłasłonecznego.Dodatkowodopromienio-
waniarozproszonegozaliczasiętzw.długofalowepromieniowanieatmosfery
oznaczniewiększejdługościfaliniżbezpośrednieirozproszonepromieniowanie
słoneczne.Jestonoemitowaneprzezatmosferęniezależnieodporydoby,wpo-
stacifaldługości4-120mm.
3.PromieniowanieodbiteI
hP
odpowierzchniZiemiiobiektówwpobliżuabsorbe-
rakolektorasłonecznego,tzw.albedo.Jesttorównieżpromieniowanierozproszo-
ne,któregowielkośćzależyodpromieniowaniacałkowitegoI
h
=I
d
+I
b
(rozproszo-
negoibezpośredniego)orazwspółczynnikaodbiciapodpowiadającegoróżnym
powierzchniomiprzedmiotomwpobliżukolektora.
Sumarycznywpływwymienionychskładowychpromieniowanianailośćenergii
docierającejdopowierzchnikolektorasłonecznegowjednostceczasu(mocstrumie-
niaenergiipromieniowaniasłonecznego)określonajestrównaniem,któreuwzględ-
niazależnościkątowe:
I
=
I
b
cos
Θ
+
I
d
(
1
+
2
cos
β
)
+
I
h
⋅
ρ
(
1
−
2
cos
β
)
,
W/m
2
(1.2)
gdzie:
Θ
-kątzawartypomiędzyliniąwyznaczonąprzezkierunekpromieniowaniasło-
necznegobezpośredniegoanormalnądopowierzchniabsorbera(rys.1.1),
b-kątpochyleniapłaszczyznykolektorawstosunkudopoziomu.
W
S
Ψ
α
Θ
Z
N
E
α
W
S
ψ
Θ
γ
90°
absorber
90°
90°
γ
β
N
E
Rys.1.1.Geometriaruchusłońcawstosunkudokolektora(absorbera):
Θ
-kątpadania,
Θ
z-kątzenitu,
b-kątnachyleniakolektoradopoziomu,
g
-kątodchyleniaodkierunkupołudniowego,
a
-kątwysokościsłońcanadhoryzontem,y-kątazymutu
13
