Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Ponieważ
𝑅𝑤
𝑈o
=𝐼𝑧jestprądemzwarciadwójnikaźródłowego,atakżewprowadzając
oznaczenie
𝐼ob∙𝑅ob
𝑅𝑤
=𝑈ob∙𝐺𝑤=𝐼𝑤,równanie(1.4)możnazapisaćwpostaci:
𝐼𝑧=𝐼𝑤+𝐼ob
(1.5)
gdzie:Iw–prądpłynącyprzezkonduktancjęGw(konduktancję
G
w
=
R
1
w
),nazaciskachktórej
występujenapięcieUob,Iob–prądpłynącyprzezkonduktancjęobciążeniaGob(konduktancję
G
ob
=
1
),nazaciskachktórejwystępujenapięcieUob.
R
ob
Równanie(1.5)opisujeukładrównoległegopołączeniaźródłaprądowegoIzidwóch
rezystancji:Rw(narysunkuopisanajakokonduktancjaGw)iRob(rezystancjaobciążenia
dwójnika)‒pokazanynarys.1.12.
Układtenjestrównoważnyukładowizrys.1.5pozastosowaniutwierdzeniaNortona.
Rys.1.12.UkładrównoległegopołączeniaźródłaprądowegoIzzkonduktancjąGworaz
rezystancjiobciążeniaRob
TwierdzenieNortonamożnawięcsformułowaćwsposóbnastępujący:
KażdyliniowydwójnikźródłowyonapięciustanujałowegoUoiprądziezwarciaIzod
stronyswychzaciskówjestrównoważnyukładowizastępczemuzłożonemuzrównoległego
połączeniaidealnegoźródłaprądowegooprądzieźródłowymIzirezystoraokonduktancjiGw
określonejzależnością𝑮𝒘=
𝑼𝒐
𝑰𝒛
(rys.1.13).
Rys.1.13.WynikzastosowaniatwierdzeniaNortona
TwierdzenieNortonanosirównieżnazwętwierdzeniaozastępczymgeneratorze(źródle)prądu.
11
