Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.2.Płomień
31
kilkadefinicjitejwielkości.Wedługjednejznich,grubośćpłomieniamożna
określićrównaniem
δ
L
=
T
b
d
−
T
T
a
d
x
(1.2)
Jesttostosunekmaksymalnejróżnicytemperatury(Tb–Ta)wtzw.profiluroz-
kładutemperatury,czylizależnościT(x),dogradientutemperaturydT/dx.Defini-
cjaδLzależyodrodzajuprzyjętegoprofiluisposobuobliczaniagradientutempe-
ratury,x–współrzędnawukładziekartezjańskim.
5.Odległośćgasząca,dg.Jesttonajmniejszaodległośćmiędzydwomaścianami
szczelinylubnajmniejszaśrednicakanału,wktórychpłomieńmożesięjeszcze
swobodnieprzemieszczaćzgórynadół.Spełniaonazależność
dg~(pvL)
–1
(1.3)
gdzie:p–ciśnieniemieszankigazowej,vL–prędkośćpłomieniawszczelinie.
MiędzywielkościamiQz,minidgwystępujerelacja
Qz
,
min
=
π
d
g
2
〈
V
λ
0
〉
(
T
∞
−
T
0
)
(1.4)
gdzie:〈λ〉–średniwspółczynnikprzewodnictwacieplnego,Vo–objętośćpaliwa,
To,T∞–temperatury:początkowaikońcowa.
Płomieńrozprzestrzeniającysięwmieszancepalnejzamkniętejmiędzydwiema
ściankamipionowejszczelinygaśnie,jeśliściankizbliżąsiędosiebienaokreślo-
nąodległość,zwanąodległościągaszącą.Wprzypadkumieszankiotymsamym
składzieodległośćgaszącazależyodkierunkuruchupłomienia,np.wdółiwgó-
rę.Każdypłomieńzgaśnie,jeśliodległośćmiędzyszczelinamizbliżysiędopo-
dwójnejjegogrubości2δL.
6.Zmianętemperatury,T,wstrefiepłomieniaopisujerównanieZeldowicza[10]
T
=
T
0
+
N
exp
(
|
\
−
υ
a
x
\
|
)
;
a
=
ρ
〈
λ〉
c
p
(1.5)
gdzie:To–temperaturaotoczenia,N–stała,którąmożnawyznaczyćzwarunków
brzegowych,vx–prędkośćpłomieniawzdłużosix,a–współczynnikwyrówna-
niatemperatury,p–gęstośćmieszankipalnej,cp–ciepłowłaściwepodstałym
ciśnieniemmieszankipalnej,〈λ〉–współczynnikprzewodnictwacieplnego.
Równaniejestsłusznetylkodlaobszarupodgrzanego,toznaczytakiego,wktó-
rymjeszczeniewystępująreakcjechemiczneiniewydzielasięciepło.
