Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.1.Pojęciapodstawoweztermodynamiki
PlanckaIIIzasadatermodynamiki),żeentropiakażdejjednorodnejsubstancji
znajdującejsięwstanierównowagitermodynamicznejjestrównazeruwtempe-
raturzeT=0K(S
0=0).Napodstawiepowyższegotwierdzeniaotrzymamy
następującerównanienawartośćentropii(przyp=const)wdowolnejtempe-
raturze,bezuwzględnianiaprzemianfazowych
S
T
1ò
0
T
c
p
d
T
T
(1.37)
Wujęciutermodynamikistatystycznejentropiajestmiarąstopniauporząd-
kowaniaukładu(lubmiarąnieporządkuwukładzie),czyliimwiększajestwar-
tośćentropiiukładuwokreślonymstanietermodynamicznym,tymwiększyjest
stopieńnieuporządkowaniaukładu
S
1
k
ln
W
(1.38)
gdzie:k
BstałaBoltzmanarówna1,3806488(13)010–23J0K–1;Wprawdopodo-
bieństwotermodynamicznedanegostanumakroskopowegoukładu18.
Wprocesachsamorzutnychprzyrostentropiidlaukładówizolowanychwy-
nosi19
Wstanachrównowagi
D1
S
S
2
-
S
1
1
k
ln
W
W
2
1
>
0
stąd
W
2
>
W
1
(1.39)
S=0,
czyli
W
1
1
W
2
(1.40)
18PrawdopodobieństwotermodynamiczneWwyrażasięnaogółdużymiliczbami.Jestonorów-
neliczbietzw.mikrostanówukładu,zapomocąktórych,jakmówimy,możnazrealizowaćrozpatry-
wanymakrostanukładu.Makrostanyukładużniąsięodsiebieprzestrzennymienergetycznym
rozkładematomówicząsteczek,zktórychskładasiędanyukład.
19Senszycznyrównania(1.39)możnaprzybliżyćwsposóbnastępujący:matematycznepraw-
dopodobieństwoprzebywaniajednejcząstkigazuwobjętościV
2jesttylerazywiększeodpraw-
dopodobieństwaprzebywaniajejwobjętościV
1,ilerazyobjętośćV
2jestwiększaodobjętościV
1,
tj.V
2/V
1razy,aprawdopodobieństwoprzebywaniaNcząstekwobjętościV
2jestwiększe(V
2/V
1)N
razy,ponieważsątozdarzenianiezależne,więc(V
2/V
1)N=W
2/W
1,stąd,zgodniezrównaniem(1.39),
zmianaentropiitowarzyszącaekspansjiNcząstekgazuzobjętościV
1doobjętościV
2wynosi(przy
T=const)
D1
S
Nk
ln
VV
2
/
1
.Dla1molagazu(N=N
0)doskonałegootrzymamy
D1
S
RVV
ln
2
/
1
.
Tensamwynikotrzymamy,obliczajączmianęentropiiwpowyższymprocesiemetodątermodynami-
kiklasycznej
D>
S
Q
odwr.
T
1
RT
ln
T
VV
2
/
1
1
RVV
ln
2
/
1
Stosunkowi(V
2/V
1)Nbędziezarazemodpowiadałstosunekprawdopodobieństwtermodynamicz-
nychW
2/W
1.Przypuśćmy,żewprocesieekspansjitermodynamicznejobjętość1molagazuzwiększy
siędwukrotnie.Otrzymamywtedyodpowiedniowiększeprawdopodobieństwostanutermodyna-
micznegoukładu
W
2/W
1=(V
2/V
1)N=(2/1)N=(2)N,stąd
D1
S
S
2
-
S
1
1
k
ln(
WW
2
/
1
)
1
(/
RNN
)ln2
1
R
ln2
27