Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
32
Promieniowanieoptyczneifotouczulaczewmedycynie
c
0
=
µε
1
00
gdzie:
ε0-przenikalnośćelektrycznapróżni,
P0-przenikalnośćmagnetycznapróżni,
n-współczynnikzałamaniaośrodka.
c
=
c
n
0
,
(2.5)
Dlafalipłaskiejrozchodzącejsięwkierunkuxniektórerozwiązaniarównań
różniczkowychmająpostać:
Ext
(
,
)
=
E
0
sin2
(
I
\
πνż
t
2
λ
π
x
\
I
J
,
Bxt
(
,
)
=
B
0
sin2
(
I
\
πνż
t
2
λ
π
x
\
I
J
.
(2.6)
(2.7)
Argumentyfunkcjitrygonometrycznychnazywamyfazą.
Charakterystycznerozkładypolaelektromagnetycznegowpropagującejsię
falinazywanesąmodamifali,zależnymiodrodzajuikształtuośrodkapropagacji.
Modyfalielektromagnetycznejmożnapodzielićna:
•falępoprzeczną(TEM–ang.TransverseElectroMagnetic)-wektoryna-
tężeniapolaelektrycznegoiindukcjipolamagnetycznegosąprostopadłe
dokierunkurozchodzeniasięfali,
•TE(ang.TransverseElectric)-tylkowektornatężeniapolaelektrycznego
jestprostopadłydokierunkurozchodzeniasięfali,
•T:(ang.TransverseMagnetic)-tylkowektorindukcjipolamagnetycznego
jestprostopadłydokierunkurozchodzeniasięfali,
•modyhybrydowe.
Charakterystycznezachowaniesiękierunkówwektorówpolaelektrycznego
imagnetycznegookreślanejestjakopolaryzacjafali.Przyjęto,żepolaryzacjęfali
elektromagnetycznejokreślasiędlajejskładowejelektrycznej.Polaryzacjajestlinio-
wa,jeżeliwwybranympunkcieprzestrzenikierunekwektorapolaelektrycznegojest
całyczastakisam.Przypolaryzacjikołowejwartośćnatężeniapolaelektrycznego
jeststała,ajegokierunekzataczaokrągwczasiejednegookresufali.Przypolaryzacji
eliptycznejnatężeniepolaelektrycznegozmieniawartośćikierunektak,żekoniec
jegowektorazataczaelipsę.
Promieniowanieelektromagnetyczneprzejawiawłaściwościfalowewtakich
zjawiskachjakinterferencja,dyfrakcja,odbicieizałamanie.Oddziaływaniefali
elektromagnetycznejzmateriązależyzarównoodczęstotliwościfali,jakiwłaści-
wościtychośrodków.Jeślidługościfalijestdużawporównaniuzodległościami
międzycząsteczkamiośrodka,możebyćontraktowanyjakociągły.Wprzypadku,
