Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Zanalogicznąsytuacjąmamydoczynieniawprzypadkuprzyłożeniapola
magnetycznegodociała,któregoatomy(cząsteczki)mająniezerowemomen-
tymagnetycznemm.Istnienietakiegomomentuwynikabezpośredniozestruk-
turyelektronowejatomu.Itak,wramachmodeluBohra,dlapojedyn-
czegoelektronukrążącegowokółjądraatomowegopodozwolonejorbicie,
momentmagnetycznyjestrównytzw.magnetonowiBohraµBiwynosi
µB=
2
eh
me
−
=
9,274×10–24Am2(gdzieejestładunkiemelektronu,m
e1masą,
a
−
h
=h/
2π
(h=stałaPlancka)[15117]).Wprzypadkustrukturywieloelek-
tronowejdowolnyatommoże(choćniemusi)miećwypadkowymomentma-
gnetyczny,naktóryskładasięzarównomomentorbitalny,jakispinowy(sprzę-
żeniespin1orbita)poszczególnychelektronów.Oczywiście,wielkość
momentumagnetycznegoatomów,wyrażanazwyklewmagnetonachBohra,ich
wzajemnerozmieszczenieiewentualneoddziaływaniedeterminująwłaściwości
magnetycznemateriałów.DziałaniezewnętrznegopolamagnetycznegoH(zde-
finiowanegozprawaAmpère’a
ò
Hl
d
=
i
jakopolepochodząceodprądui,
płynącegoprzezpowierzchnięograniczonąkonturemcałkowania)powoduje
pewnezmianywrozkładzie(przesunięcia)momentówmagnetycznychi/lubin-
dukowaniesięnowych.Prowadzitodopojawieniasięwmaterialemakroskopo-
wegonamagnesowaniaM,zdefiniowanegojakosumamomentówmagnetycz-
nychnajednostkęobjętościV:
M
=åmk
k
m
V
.
(1.3a)
Wmateriałachferromagnetycznych,naskutekoddziaływaniawymiennego,
niezerowenamagnesowaniepowstajewnieobecnościzewnętrznegopolawob-
szarachzwanychdomenami.Poszczególnedomeny,wktórychnamagnesowanie
spontanicznemaróżnekierunki,rozdzielonesątzw.ściankamimiędzydomeno-
wymiwtakisposób,żeśrednieMjestrównezero.Umieszczenieferromagne-
tykawdostateczniedużympoluzewnętrznympowodujezniszczeniestruktury
domenowejiustawieniesięśredniegoMnakierunkupolazewnętrznego
[416].KrzywaM(H)nazywanajestczęstokrzywąpierwotnegomagneso-
wania.
ZwiązekmateriałowywiążącynamagnesowanieMipolezewnętrzneH,któ-
rydefiniujepodatnośćmagnetycznącm,zapisujesięjako[416,7,9,17,18]:
M=cmH.
(1.3b)
WektorindukcjimagnetycznejB,zdefiniowanyzrównanianasiłęLorentza
F=qV×B(gdzieFjestsiłą,któradziałanaładunekqporuszającysięwpolu
13
