Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
D=e0E+P,
pozwalanasformułowanierównaniamateriałowego:
D=eee0E,
(1.6a)
(1.6b)
gdzieeejestwzględnąprzenikalnościąelektrycznąmateriałuliczonąwstosun-
kudoprzenikalnościelektrycznejpróżni.Zrównań(1.5b)i(1.6)otrzymujemy
ee=ce+1.DlapróżnipolaryzacjaP=0,podatnośćce=0,przenikalność
ee=1,aD=e0E.Zwróćmytakżeuwagę,żewielkościopisującewłaściwości
elektromagnetycznepróżniµ0ie0niesąniezależne,awiążejerelacjaokre-
ślającaprędkośćrozchodzeniasięfalelektromagnetycznychwpróżnic,tzn.
c2=1/µ
0e0.
Innymzwiązkiemopisującymreakcjęmateriałunaprzyłożeniezewnętrzne-
gopolajestrelacjawiążącagęstośćprąduje(mierzonąwA/m
2idefiniowaną
zgodniezrównaniem
ò
jS
ed
=
i
,cooznacza,żecałkapopowierzchnizgęsto-
ściprądujestrównaprądowiipłynącemuprzeztępowierzchnię)zpolemelek-
trycznymE,któregowywołuje:
je=seE,
(1.7)
gdziesejestprzewodnictwemelektrycznymopisującymwłaściwościmate-
riałowe.Zrównania(1.7)wynika,żedlametali,czylimateriałówdobrzeprze-
wodzącychprądelektryczny,spełnionamusibyćtzw.relacjaOhma.Istotnie,
wprzypadkustosunkowocienkiegodrutustosuneknapięcianajegokońcach
2
U(zdefinicjiU
=-òEl
d
)dopłynącegoprądui(i
=òjS
e
d
)możebyćwy-
1
rażonyjako
U
i
=
se
El
ES
(gdzieSjestpowierzchniąprzekrojuprzewodnika,
al1jegodługością)iniezależyodprzyłożonegopolaE,jeślitylkoprzewod-
nictwoelektryczneseniezależyodE.Faktten,znanyjakoprawoOhma,zapi-
sujesięwpostaciU=Ri(gdzieopornośćR=rl/SjestmierzonawW,
ar=1/sejestoporemwłaściwymmateriałumierzonymwWm)[21124].Wi-
daćzatem,żeprawoOhmajestzwiązkiemmateriałowymdobrzespełnionym
wzasadzietylkodlametali,ponieważwprzypadkutychmateriałówprzewod-
nictwoelektryczneselubelektrycznyopórwłaściwyrniezależąodprzy-
łożonegopolaelektrycznego.Takasytuacjaimplikuje,oczywiście,liniowy
związekmiędzyprzyłożonymnapięciemapłynącymprądemelektrycznym.
Jakjużwspomniano,pojawieniesięwmaterialeprądówniemusibyć
związanezwymuszeniemprzezzewnętrznepole,amożepochodzićodwe-
wnętrznychgradientów,np.stężeniadomieszekclubtemperatury.Przykładem
15
