Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Procesrelaksacyjnyzdefiniowanyjestjakoprzejścieukładufizycznego
(ciałastałego)zjednegostanurównowagitermodynamicznej,przyniezerowym
zewnętrznympoluF,dodrugiegostanurównowagi,przypoluzerowym.Opis
takiegoprocesu,niejakozdefinicji,dotyczytermodynamicznychstanównie-
równowagowych.Zgodniezetymologiąangielskojęzycznegoterminurelaxa-
tion,układfizycznynodpoczywapowysiłku”,relaksuje,czylizmierzadono-
wegostanurównowagiprzyF=0,cowymagaodpowiedniodługiegoczasu.
Reakcjataka,jeślitylkopoleFjestdostateczniemałe,niezależyod
przyłożonegopolaijestźródłeminformacjiowłaściwościachfizycznychmate-
riałunapoziomieatomowym.
Opisreakcjiukładufizycznegonamałezewnętrznezaburzenienosinazwęli-
niowejteoriiodpowiedziLRT(linearresponsetheory)ipoleganazaniedbywa-
niuwrachunkach1wrozwinięciachwszeregiwzględempolaF1czynników
opotęgachwyższychniżliniowe.MetodaLRTjestważnąiciekawąmetodąba-
daniawłaściwościmateriałowych.Wpierwszymkrokubadanyukładzostaje
wytrąconyzrównowagitermodynamicznejprzezprzyłożeniezewnętrznegoza-
burzeniaidoprowadzonydonowejrównowagiprzyF¹0.Wdrugimkrokupole
zaburzającezostajewyłączoneibadasiępowrótukładudostanupoczątkowego,
czylirównowagiprzypoluzerowym.
Przeanalizujemyterazdwarodzajezaburzeń,któreróżniąsięistotnie,amia-
nowiciezaburzeniestatyczneidynamiczne.
Wymuszeniestatyczne.Załóżmy,żepoleF(t)zadanejestfunkcjąschod-
kowąF(t)=F0Q(t-t1)(gdziefunkcjaQ(t-t1)jestfunkcjąHeaviside’a)
taką,żedlaczasówt<t1poleFjestrównezero,adlat>t1jeststałeiwynosi
F0.Włączeniepolanastępujewchwilit=t1.Zrównania(1.13)mamy[1]:
20