Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.1.Opiskwantowyzjawiskarozpraszaniaramanowskiego
21
Rys.2.1.Schematprzejśćenergetycznychdlarozpraszaniaświatła
Przejściaramanowskiesądozwolone,gdyichmomentprzejściajestróżnyod
zera.Decydujeotymzmianapolaryzowalnościwtrakciedrgania,przyprzejściu
zestanuoscylacyjnegondom(równanie2.3):
(2.3)
Podejściekwantowe,jakojedyne,prawidłowoopisujeintensywnośćpromienio-
waniarozproszonegodlaprzejścian→m.Integralnaintensywnośćpromieniowania
ramanowskiego(I
Raman
)zależyodintensywnościświatłapadającego(I
0
),czwartejpo-
tęgijegoczęstościorazkwadratumomentuprzejściaO
nm(równanie2.4):
(2.4)
Ointensywnościpasmstokesowskichiantystokesowskichdecydujepopulacja
molekułnaposzczególnychstanachoscylacyjnychwokreślonejtemperaturze(roz-
kładBoltzmanna).Wwarunkachstandardowychnajwiększaliczbacząsteczekznaj-
dujesięnapoziomieoscylacyjnymυ=0(niezaśnaυ=1).Wynikastądwiększa
intensywnośćpasmstokesowskichwporównaniuzantystokesowskimi.Stosunek
ichintensywnościwyrażarównanie2.5:
(2.5)
gdziekjeststałąBoltzmanna,aT-temperaturą.
Wprzypadkuzastosowaniapromieniowaniawidzialnegolubnadfioletowego,
gdyν
0
>>ν
osc
,członprzedeksponentąwpowyższymrównaniujestniemalrówny
jedności.
Każdącząsteczkęmożnascharakteryzowaćpoprzezwartośćpolaryzowalno-
ścia,wynikającązwłaściwościstrukturalnychmolekuły.Polaryzowalnośćjest
