Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1
Widmowycharakterradiacyjnych
pomiarówtemperatury
BogusławWięcek
1.1.Ciałodoskonaleczarne,ciałaczarneiszare
Rozważaniaotermowizjiijejwidmowymcharakterzemożnarozpocząćodprawa
Kirchhoffadlapromieniowania,równanie(1.1).Prawotostanowi,żewwarunkach
równowagitermodynamicznej,stosunekwidmowejgęstościmocypromieniowa-
-nia(egzytancjiwidmowej[1.21])iwspółczynnikaabsorpcjidowolnegociałajest
wartościąniezależnąodrodzajumateriału,natomiastzależyodwartościtempera-
turyidługościfali:
(1.1)
Jeślizałożyć,żeistniejetzw.ciałodoskonaleczarne,którecharakteryzujewspół-
czynnikabsorpcjiα(ł,T)=1,tonapodstawierównania(1.1)możnawyznaczyć
funkcjęf(ł,T)=m
c(ł,T),gdziesymbol„c”oznaczaciałodoskonaleczarne.Ciało
doskonaleczarnenieistnieje,ajegowspółczynnikiabsorpcjiiemisyjnościnie
zależąoddługościfaliitemperatury.
BezpośredniąkonsekwencjąprawaKirchhoffajestrównośćwspółczynnikówemi-
syjnościipochłanianiadladanejdługościfaliiwartościtemperatury,równanie:
Możnaprzyjąć,żenapróbkęmateriałupadapromieniowanieoegzytancjiwidmo-
wejm
p(ł)jaknarys.1.1.Częśćenergiipromieniowaniapadającegoodbijesięm
o(ł),
cześćzostaniepochłoniętam
a(ł),aczęśćprzeniknienadrugąstronąbadanegoma-
teriałum
t(ł).
(1.2)
Wrównowadzetermodynamicznejenergiapochłoniętajestrównaemitowanej,co
wkonsekwencjiprowadzidopowszechnieznanejzależności:
(1.3)
21
