Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
gazuzuwzględnieniemjegobudowycząsteczkowej9towymienioneprawaiza-
leżnościbędąspełnione9jeśli:
-objętośćwszystkichcząsteczekjestmaławporównaniuzcałkowitąobjętością
zajmowanąprzezgaz9
-międzycząsteczkaminiezachodziwzajemneoddziaływanie9tzn.niemasił
międzycząsteczkowych-gazdoskonałyjestzatemnielepki9
-obowiązujezasadaekwipartycjienergii9czylienergiarozkładasięrównomier-
nienawszystkiemożliweruchycząsteczki(ruchpostępowy9ruchobrotowy9
ruchdrgający).
Ztejcharakterystykigazudoskonałegowynika9żekażdygazrzeczywistybę-
dziezbliżałsięswymzachowaniemdozachowaniagazudoskonałegoprzyniskich
ciśnieniachorazniezbytwysokichtemperaturach.Jakwykazujedoświadczenie9
dlatakichbardzoważnychwzastosowaniachtechnicznychgazów9jakpowietrze9
dwutlenekwęgla9gazyspalinowe9ciśnieniado2-3MPaoraztemperaturydo
kilkusetstopniokreślająobszar9wktórymzdobrymprzybliżeniemmogąbyć
stosowanezależnościsłusznedlagazówdoskonałych[2].
2.2.PRAWAGAZÓWDOSKONAŁYCH
PrawoGay-Lussaca.Przystałymciśnieniuobjętośćwłaściwazmieniasię
wrazztemperaturąwedługzależności
vv
±
0
(1
+
B
t
)
(2.1)
gdzie:
v[m3/kg]-objętośćwłaściwagazuwtemperaturze0OC9
0
B
±
11
-współczynnikściśliwościgazu(ustalonyeksperymentalnie)9
t
273K
-temperaturagazuwyrażonawOC.
Dladwóchstanów9wktórychciśnieniagazusąjednakowe9czylip
1=p
2
(rys.2.2)9powyższazależnośćjestnastępująca:
-stan1:
-stan2:
v
v
1
2
±
±
v
v
0
0
1
1
+
+
B
B
t
t
1
2
9
.
Popodzieleniuoburównaństronamiotrzymujesię
v
v
1
2
±
v
v
0
0
(
(
1
1
+
+
B
B
t
t
1
2
)
)
±
1
1
+
+
273
273
1
1
t
t
1
2
±
273
273
+
+
t
t
1
2
19
