Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
(ryc.2.5).OrbitaL,n=2możebyćzrealizowanana4sposoby:dlal=0orbitals
sferyczny,dlal=1trzyorbitalep(p
x,p
y,p
z),wzależnościodliczbym(ryc.2.7).
Liczbykwantowelimmająszczególnysensfizyczny.Elektronporuszającysię
wpolujądramamomentpęduL
→lWedługwymagańmechanikikwantowejtenmo-
mentpędumożeprzyjmowaćtylkoskwantowanewartościzgodniezzależnością:
L=
ll
(
+
1
)
’
gdzie’=
2π
h
--
-
.
---
---
(2.25)
Tejsamejwartościenergiimogąwięcodpowiadaćróżnewartościmomentupę-
du.Naprzykładdlan=1,l=0jestL=0,elektronwstaniesniemamomentupę-
du.Natomiastdlan=2możebyćl=0,czylimomentpędujestzerem,albol=1,
stanp,wtedyL=
2
’.Dlastanud,l=2momentpędubyłbyL=
22
(
+
1
)
’=
=
6
’.
Momentpędujestjednakwektoremimożewprzestrzenibyćróżnieustawiony,
comaszczególneznaczenie,zwłaszczagdyjakiśokreślonykierunekzostaniena-
rzucony(naprzykładprzezpolemagnetyczne).Mechanikafalowaniepozwala
wektorowimomentupędunawybraniedowolnegokierunkuwprzestrzeni.
Ryc02080Kwantowaniekierunkuwektoramomentupędu.TylkotakieustawieniawektoraL
→
omoduleL=
ll
(
+
1
)
sądopuszczalne,dlaktórychrzutywektoraL
→
nakierunekz
spełniająwarunekL
z=m·’.Dlal=1jestm=–1,0,+1,więcmożebyćL
z=–’,L
z=0albo
L
z=+’.
Kierunekmomentupędujesttakżeskwantowany.Momentpędumożewzględem
jakiegośumownegokierunkuzryciny2.8ustawićsiętylkotak,żejegorzutL
zna
tenkierunekprzyjmiewartości
L
z=m’,przyczymm=0,±1,±2,
...±l
(2.26)
38
