Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
modelemopisującymzależnośćwspółczynnikalepkościodtemperaturyjestem-
pirycznywzórArrheniusa-Gutzmanna:
H
±
Ae
|
B
T
AG
-
Wformiezlogarytmowanej:
(1.10)
ln
H
±
ln
A
+AG
B
T
-
(1.11)
Równanietodobrzeopisujezależnośćlepkościodtemperaturyzwłaszczadla
cieczyniepolarnych,dlapolarnychzależnościtesąbardziejskomplikowane.
Rozpatrującprzepływcieczyjakokinetycznyruchmolekuł,zaścieczjako
fazępseudokrystaliczną(teoriaEyringa),widaćżedoprzejściacząsteczkicieczy
zjednegopołożeniarównowagidokolejnegopołożeniarównowagikonieczna
jestokreślonailośćenergii(odpowiadającawartościpotencjałutermodynamicz-
nego),zwanaenergiąaktywacjilepkości.Imwiększajestlepkośćcieczy,tym
większakoniecznaenergiaaktywacji.Liczbacząsteczek,którejąuzyskują,okre-
ślonajestwzoremprawapodziałuMaxwella-Boltzmanna.Zakładająctakime-
chanizm,zależnośćlepkościodtemperaturyokreślimywzorami:
dlaenergiiaktywacjiwyrażonejwJ/mol:
H
±
Ae
RT
E
g
a
dlaenergiiaktywacjiwyrażonejwJ/cząsteczkę:
H
±
Ae
kT
E
B
a
(1.12)
(1.13)
Równanie(1.12)jestanalogicznedorównaniaArrheniusa-Gutzmanna(1.10),
zczegowynikazależność:
E
a
±
k
B
|
B
AG
-
WpraktycestosujesięrównieżczęstointerpolacyjnywzórAndrade’a:
H
±
Ae
B
T
A
Właściwościolejówprzemysłowychwwyższychtemperaturach
(1.14)
(1.15)
Doopisuzależnościlepkościkinematycznejnodtemperaturydlaolejów
przemysłowychwykorzystywanyjestczęstoempirycznywzórWalthera,który
obowiązujedlan[mm2/s]itemperaturyT[K]:
lg
(
V
+
c
)
±
m
W
|
lg
T
+
k
W
14
(1.16)
