Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Jeślizałożymy,żedladużejodległościmiędzyatomami(
rą®
)
energia
potencjalnajestrównazeru,tozależnościobuskładowychrównania(1.27-1)od
rbędąprzebiegaćjakpokazanonarys.1.27-1.FunkcjeW
aiW
rmogąbyćopisa-
newyrażeniamitypu
Wr
a
()
±-
r
A
n
,
Wr
r
()
±-
r
B
m
(1.27-2)
gdzie:A,B,n,msąstałymiowartościachdodatnich,charakterystycznymidla
cząsteczki.
Stabilnakonfiguracjaukładuodpowiadaminimumjegoenergii,comamiej-
sceprzyodległościmiędzyatomamir=r
0.Odpowiadającatemustanowienergia
wiązaniaW
0mawartośćujemną;wartośćdodatniaW
d=–W
0będziewtedytzw.
energiądysocjacjicząsteczki,tj.energią,którątrzebadostarczyćdocząstecz-
ki,abyrozdzielićjejatomy.Procesdysocjacjimożezachodzićnp.wwysokiej
temperaturze,gdyenergiaprzekazanazostajecząsteczcewprocesiezderzenia
zinnącząstkąodostateczniedużejenergii.Energiedysocjacjisąnaogółniewiel-
kie-rzędujednegolubkilkueV
.
Rys.1.27-1.EnergieisiłyoddziaływaniamiędzyparąjonówNa+iCl-
Dlastabilnegoukładusiłyodpychającemusząmiećmniejszyzasięgniżsiły
przyciągające,tj.n<m.
GdyenergieW
aiW
rbędąopisanewyrażeniami(1.27-2),wtedysiłamiędzy
atomami
Fr
()
±
dW
dr
±
n
r
A
n
+
1
-
m
r
B
m
+
1
(1.27-3)
32
