Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
40
2.Metody,którychpodstawąsąwidmaatomowe
Wceluwyznaczeniaczęstotliwościdrgańpromieniowaniaodpowia-
dającegodanejliniiwidmowejatomuwodorunależywyznaczyćróżnicę
energiimiędzypoziomamienergetycznymi,pomiędzyktóryminastąpiło
przejścieelektronu.
Różnicaenergii
E
2
−
E
1
=−
2π
hn
24
22
em
2
+
2π
hn
24
22
em
1
=
2π
h
24
em
2
⎛
⎜
⎝
n
1
1
2
−
n
1
2
2
⎞
⎟
⎠
(2.10)
Ponieważpodczasprzejściaelektronuzwyższegopoziomuenerge-
tycznegoE2naniższyE1następujeemisjakwantupromieniowania,tojego
energiamusibyćrównaróżnicyenergiimiędzytymipoziomami
E
2
−
E
1
=
h
ν
=
h
λ
c
(2.11)
gdzie:ν-częstotliwośćdrgań,i-długośćfali.
Zrównań(2.10)i(2.11)wynika,że
hc
λ
=
2π
h
24
em
2
⎛
⎜
⎝
n
1
1
2
−
n
1
2
2
⎞
⎟
⎠
(2.12)
Popodzieleniuprzeziloczynhcotrzymujesię
λ
1
=
2π
hc
24
3
em
⎛
⎜
⎝
n
1
1
2
−
n
1
2
2
⎞
⎟
⎠
(2.13)
gdzie:
1
=
ν
-liczbafalowa,czyliliczbadługościfalw1cm,
λ
2πem
hc
24
3
=
R
(stałaRydberga,R=109677cm
-1)
(2.13a)
Powstawieniutychoznaczeńotrzymujesięwzórwyrażającyliczbyfalo-
weliniidanychserii
ν
=
R
⎛
⎜
⎝
n
1
1
2
−
n
1
2
2
⎞
⎟
⎠
(2.14)
WyrażenieR/n
2wspektroskopiiatomowejoznaczasięzwyklesymbolem
Tinazywatermemdanegopoziomuenergetycznego.Częstooperujesię
termamizamiastenergiamiposzczególnychpoziomówenergetycznych,
gdyżróżnicadwóchtermówdajewprostliczbęfalowądanegoprzejścia.
Pierwszytermdladanejseriijeststały,adrugi-zwanyrównieżbieżącym
-zmienny.
Liczbyfaloweodpowiadająceliniomnależącymdotejsamejserii
znajdujesiępowstawieniutejsamejwartościn1(termstały)orazróżnych
wartościn2(termbieżący),przyczymn2>n1.Wzorydlaliczbfalowych
poszczególnychseriisąnastępujące:
