Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
WoparciuoIZasadęTermodynamikiiwzórnapotencjałGibbsa,zprawaCuriemożemy
określićkońcowątemperaturęparamagnetykaporozmagnesowaniu,którajestrówna:
TfiTiπJ11
u0CH0
CHTiπ
2
2
(2)
gdzie:
Tf-temperaturakońcowaporozmagnesowaniu[K]
Ho-początkowenatężeniepolamagnetycznego[A/m]
C-stałaCurie[K]
cH-ciepłowłaściwewstałymnatężeniupolamagnetycznegoH[kJ/kgK]
p
o-przenikalnośćmagnetycznapróżni[Vs/Am]
Przyobliczeniachnależypamiętać,żeprawoCurieniejestzachowaneprzybardzoniskich
temperaturach.Spowodowanejesttofaktem,iżprzytemperaturzedążącejdozeraabsolutne-
gonamagnesowaniemusiałobydążyćdonieskończoności,awrzeczywistościpodlegaono
nasyceniu.[KitanovskiA.,EgolfP.W.,2006,p.12]Pomiędzychłodzeniemmagnetycznym,
asprężaniemirozprężaniemgazówwystępująanalogie.Procesrozmagnesowania,który
zachodziprzystałejtemperaturzestanowiodpowiednikizotermicznegosprężaniagazów.
Natomiastizentropowerozprężaniegazupodwzględemtermodynamicznymjestanalogiczne
doadiabatycznegoprocesurozmagnesowywania.[SulimaR.,2013,s.122]Porównanieobu
procesówprzedstawiarysuneknr3.
Rys.3.Porównanieobieguchłodzeniamagnetycznegoiobieguparowo–sprężarkowego
Źródło:[SulimaR.,201,s121]
Strona12z124
