Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1420Ciepłoientropia
jestwyrażonaprzez
dV1(
∂V
∂P)
T
dP+(
∂V
∂T)
P
dT.
Drugierównaniepopodstawieniumapostać
dQ1[(
∂U
∂P)
T
+P(
∂P)
∂V
T]dP+(
∂(U+PV)
∂T
)
P
dT.
Wygodniejestzdefiniowaćfunkcjęstanuzwanąentalpią
H≡U+PV.
RównaniadlaciepławyrażoneprzezróżniczkędQsąwypisaneponiżej
dQ1(
∂U
∂P)
V
dP+[(
∂U
∂V)
P
+P]dV7
dQ1[(
∂U
∂P)
T
+P(
∂P)
∂V
T]dP+(
∂H
∂T)
P
dT7
dQ1[(
∂U
∂V)
T
+P]dV+(
∂U
∂T)
V
dT.
(2.3)
(2.4)
(2.5)
(2.6)
Natychmiastmożemyznichodczytaćwyrażenianapojemnościcieplneprzystałych
ViP:
CV1(
∂U
∂T)
V
7
CP1(
∂H
∂T)
P
.
(2.7)
Sąonebardzoużyteczne,ponieważwyrażająpojemnościcieplneprzezpochodnefunkcji
stanu.
2020Gazdoskonały
Użyjemyterazpierwszejzasadytermodynamikidowyprowadzeniapewnychwła-
snościgazudoskonałego.Rysunek2.1przedstawiaklasycznyeksperymentJoule’apo-
legającynaswobodnymrozprężaniugazu.Termicznieizolowanygazdoskonałyzostał
rozprężonyswobodniedoizolowanegozbiornika,wktórympoczątkowobyłapróżnia.
Poustaleniunowegostanurównowagi,wktórymgazwypełniaobazbiorniki,końcowa
temperaturaokazałasiętakasamajakpoczątkowa.Możnastądwyciągnąćnastępujące
wnioski:
•∆W10,ponieważgazrozprężasięwpróżnię.
•∆Q10,ponieważtemperaturapozostajeniezmieniona.
•∆U10,zewzględunapierwszązasadętermodynamiki.
WybierającViTjakozmienneniezależne,dochodzimydowniosku,żeU(V17T)1
U(V27T),cooznacza,żeUniezależyodV:
U1U(T).
(2.8)
