Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
wymiarcm-2s-1.StrumieńΦzwiązanyjestzgęstościąnnastępującym
wzorem:
Φ
=
n
⋅
υ
,
gdzieυjestprędkościąneutronów.
(2.5)
Strumieńspowolnionychneutronówbędzieopisanywzorem(rozkład
Maxwella)
Φ
()
E
=
n
()
E
⋅
υ
≈
E
3
2
exp
(
−
E
/
k
B
T
)
.
(2.6)
Zadanie:NajlepszynaświeciestacjonarnyreaktorbadawczywInstytu-
cieLaueLangevina-ILL(Grenoble,Francja),wytwarzastrumieńneutro-
nówtermicznych(napowierzchnispowalniacza)Φ=1,5⋅1015n/cm2⋅s.
Obliczyćgęstośćneutronów,przyjmując,żeprędkośćneutronówtermicz-
nychwynosi2200m/s.
2.2.3.Źródłaneutronów
nabazieakceleratorówcząstek
Neutronymożnarównieżwytwarzaćbombardująctarczęcząstkamiprzy-
spieszanymiwakceleratorachdodużychprędkości(energii).Wzależności
odrodzajuakceleratoraneutronybędąwytwarzanewsposóbciągły(nie-
przerwanie)lubimpulsowo.Rozpatrzymyniektóretypowereakcjecząstek
ztarczą.
2.2.3.1.Reakcjasyntezy(D,T)
Przysynteziejąderdeuteruitrytupowstająjądraheluineutrony
2
1
D
+
3
1
T
→
4
2
He
+
0
1
n
+
17
,
6
MeV
(2.7)
Neutronyposiadająenergiękinetyczną14,1MeV.Narysunku5pokazano
tegotypulaboratoryjneźródłoneutronów.
Jonydeuteruwytwarzanesąm.in.przyprzedmuchiwaniudeuteruga-
zowegoD2przeznagrzanąmetalowąrurkę(np.zpalladu).Następniesąone
przyspieszanewakceleratorzedoenergii100keVibombardujątarczętyta-
nowąlubcyrkonowąwzbogaconątrytemdoskładuTiT2lubZrT2.Ztakiego
ciągłegoźródłaneutronówmożnaotrzymaćdo1011n/cm2·sigłówniesto-
sujesięjedodoświadczeńlaboratoryjnych.
20
