Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Rys.6.Schematreakcjispalacji(narysunkuniezaznaczonoinnychpozaneutronamicząstek
wydostającychsięzewzbudzonegojądra)
cięższychfragmentóworazfotonówineutrin.Podczasreakcjispalacji
powstajeodkilkudokilkudziesięciuneutronównajedenprotoninicjujący
tęreakcję.
Liczbęneutronówotrzymywanychprzybombardowaniutarczyproto-
namioenergiiprzewyższającej120MeVmożnaobliczyćzempirycznego
wzoru
F
n
(
E
,
A
)
=
⎧
⎨
⎩
0
50
,
1
×
×
(
(
E
E
−
−
0
0
,
,
12
12
)
)(
×
A
+
20
)
dla
dla
jader
238
92
U.
stab
.,
(2.8)
GdzieF
n
(E,A)jestliczbąwytwarzanychneutronówprzypadającąnajeden
protonoenergiiE(wyrażonejwGeV)dlatarczyzawierającejpierwiastek
oliczbiemasowejA.
Schemattypowegospalacyjnegoźródłaneutronówpokazanonary-
sunku7.
Źródłojonoweprodukujeujemnienaładowanejonywodoru,którezo-
stająprzyspieszonewliniowymakceleratorze(linac)dowysokichenergii
(400MeV-1GeV).Następniejonyprzechodząprzezcienkąmetalowąfolię
wceluobdarciaichzelektronówiotrzymaniawiązkiprotonów.Protony
albobezpośredniokierowanesąnatarczęiwytwarzajądługieimpulsyneu-
tronów(odługości1-2ms),albopowstępnymuformowaniuwpierścieniu
kondensacyjnymwwąskiepaczki(pęczki)wytwarzająwtarczykrótkie
impulsyneutronów(1-10μs).Tegotypuźródłamogąwytwarzaćstrumienie
10
17
n/cm
2
·sistanowiądziśnajbardziejperspektywicznykierunekwwy-
twarzaniuneutronówdobadańwobszarzefizykifazyskondensowanej.
Wybraneparametrywspółczesnychimpulsowychistacjonarnychspalacyj-
nychźródełneutronówzebranowtabeli2.
22
