Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
18
1.Wstęp
ct/n
θ
βct
Fotony
Fotony
Rys010150GeometriaemisjipromieniowaniaCzerenkowa
cos0=
nB
1
.
FotonyemitowanejakopromieniowanieCzerenkowamożnawykryćzapomocą
fotopowielaczy(PMT,ang.photo-multipliertubes),zdolnychdowykrywaniapoje-
dynczegofotonuzrozsądnąefektywnością.PromieniowanieCzerenkowamożebyć
wykorzystywanedowykrywaniacząstekrelatywistycznychwdużychobjętościach
przezroczystejcieczy(np.wody)ibyłoszerokostosowanewwykrywaniuneutrin.
Cowięcej,promieniowanieCzerenkowajestemitowanetylkowtedy,gdyl>1/n.
Takiezachowaniezależneodpewnejwartościprogowejmożebyćwykorzystane
doidentyfikacjicząstekzdanympędemp.Dlacząstkirelatywistycznejl=pc/E=
=p/(p2+m2c2)1/2,azatemtylkocząstkiomasie
mc<(n2–1)1/2p
mogąwyemitowaćpromieniowanieCzerenkowa.
102020Oddziaływaniaidetekcjaelektronówifotonów
Przyniskichenergiachutrataenergiielektronówjestzdominowanaprzezjejutratęna
jonizację.JednakdlaenergiipowyżejwartościkrytycznejEcdominującymmecha-
nizmemutratyenergiijestpromieniowaniehamowania(niem.bremsstrahlung,ang.
brakingradiation),wktórymelektronemitujefotonwpoluelektrostatycznymjądra,
jakpokazanonarysunku1.16.EnergiakrytycznajestzwiązanazładunkiemZjądra
iwynosiwprzybliżeniu
Ec∼
8OO
Z
MeV.
Elektronybędąceprzedmiotemzainteresowaniapodczaswiększościeksperymen-
tówfizykicząstekelementarnychznajdująsięwzakresiewieluGeV
,czyliznacz-
