Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.Jednostkimiar,wzorcepomiaroweibadaniejednolitościmiar
nydozmierzenianieznanejczęstościfaliwiązkiświetlnejzlaserapowinienzli-
czaćdrganiapolaelektrycznegojakoelementarnepowtarzającesięprecyzyjnie
odcinkiczasu.Jednakżelaserpracujeztakwielkączęstotliwością,żezliczanie
pojedynczychoscylacjiwykraczapozamożliwościukładówelektronicznych.Po-
trzebnejestogniwołącząceczęstotliwościoptycznezczęstotliwościamiradiowy-
milubinaczejnarzędzieodgrywającerolęprzekładnizębatej.Jestnimgrzebień
częstotliwościwytwarzanyprzezlaserfemtosekundowy(ł≈10–15s),zktórego
wychodząkrótkieimpulsyświatła,skupianenastępniewspecjalnychwłóknach
nieliniowych(fotonowych),które–jakpowiedziałJ.L.Hallwwykładzienoblow-
skim–Hwprowadziłyeręgrzebieniaoptycznego”[45].Naodcinkukilkucentyme-
trówwidmowyjścioweprzekształcasięwwidmoświatłabiałego,pokrywaoktawę
pasmaoptycznego,alezawierawewnętrznewidmogrzebieniowe(patrzrys.2.7).
Abyzmierzyćdokładnieczęstotliwośćfalif
xzjakiegoślasera,mierzysię
jąwstępniezdokładnościądo1GHz,anastępniewiązkęświatłaztegolasera
iciągwytwarzanychimpulsówzlaserafemtosekundowegonakładanasiebiena
płytceświatłodzielącejizapomocądetektorarejestrujesygnałinterferencyjny.
Otrzymujesięsygnałzdudnieniapromieniowaniabadanegolaseraznajbliższym
zębemgrzebieniaczęstotliwości.Mierzącczęstośćdudnień,którąwyznacza
Rys.2.7.Zasadagrzebieniaczestotliwościoptycznych;nagórze:ciągdrgańpolaelektrycz-
negoemitowanegoprzezlaserzprzesunięciemfazymiędzyimpulsamirównym∆ϕ,nadole:
widmo–ciągliniiwidmowychgrzebieniaczęstotliwosci,równoodległychodsiebieoczęsto-
tliwośćpowtarzaniaf
rep
52
