Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Przymałychczęstotliwościachfaliemitowanejwgłąbośrodkamożnapominąćopóź-
nieniewektorapolaryzacjiwzględemwektoranatężeniapolaelektrycznego.Wtedywprzy-
bliżeniumożnazałożyć,że:
tgd
=
we
s
×
(1.29)
Przyjmijmykolejnezałożenie,żeośrodek,wktórympropagujefalaelektromagne-
tyczna,jestośrodkiemmałostratnym(piaski,żwiry),cooznacza:
s
<<×
we
tg
d
<<
1
.
;
Przytakimzałożeniumożnawzory(1.25)i(1.26)uprościćdonastępującejpostaci:
a
»××
1
2
w
me
××
tg
d
=
1885
,
×
s
e
r
b
»×
w
me
×
(1.30)
(1.31)
Zewzoru(1.30)wynika,żewspółczynniktłumieniajestwprostproporcjonalnydo
przewodnościs.CzęstoużywanąjednostkąwspółczynnikatłumieniajestdB/m.Wzór(1.30)
przyjmujewtedypostać:
a
=
16910
,
×
e
r
3
×
s
[dB/m]
(1.32)
Ponadtowośrodkuomałychstratach(s
<<×),wzórnaimpedancjęfalową(1.21)
we
upraszczasiędonastępującejpostaci:
Z=
m
e
(1.33)
Takwięcimpedancjaośrodkamałostratnegozależyjedynieodprzenikalnościelek-
trycznejośrodka.
Bardzoistotnymparametremośrodkageologicznegojestprędkośćpropagacjifali
elektromagnetycznej.Korzystajączdefinicjiprędkościfazowejdlabezstratnegoośrodka
izotropowego:
vf=
w
b
(s
<<×)
we
gdzie:
w-
pulsacja,
b-
współczynnikfazy;
(1.34)
24
