Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
izależności:
1
c=
e
0
×
m
0
,
gdziec-prędkośćfalielektromagnetycznejwpróżni;
otrzymujemynastępującywzórnaprędkośćfalielektromagnetycznejwośrodkubezstratnym:
v
=
c
e
r
gdy:
mr=1.
(1.35)
Jesttobardzoistotnywzór,gdyżzajegopomocąmożnaobliczyćprędkośćfalielektro-
magnetycznejwośrodkugeologicznym,znającjegoprzenikalnośćelektryczną(por.pod-
rozdz.3.2).
Większośćutworówbudującychośrodekgeologiczny,zwyjątkiemglin,iłówiutwo-
równasyconychsilniezmineralizowanąwodą,możnawprzybliżeniupotraktowaćjako
ośrodkibezstratne,wktórychobowiązująpowyższezależności.
1.2.Propagacjafalelektromagnetycznych
wrzeczywistymośrodkugeologicznym
Rzeczywistyośrodekgeologicznymożnawprzybliżeniutraktowaćjakonieograni-
czonyiliniowy,natomiastnapewnojestonanizotropowyiniejednorodny.Dlatakich
ośrodkówrozwiązaniarównaniafalowegosąbardziejzłożone.
Rozważmyprzykładowoośrodekniejednorodny,wktórym:
e
=()
e
r
r
(1.36)
Wodniesieniudotakiegoośrodkarównaniefalowemapostać(MorawskiiGwarek
1985):
Ñ
2
E
r
+Ñ
é
ê
ë
e
()
1
r
r
××Ñ
E
r
e
()
r
r
ù
ú+
û
wme
2
××
()
r
r
×=
E
r
0
(1.37)
Analitycznerozwiązanietegorównaniajestbardzotrudne.Dorozwiązaniategorów-
naniawpraktycestosujesięmetodyprzybliżone(por.rozdz.8).Jeżelizmianyprzenikal-
nościelektryczneje()
rsągwałtownewpewnymwąskimobszarzeiwolnepozatymob-
r
szarem,totakiośrodekniejednorodnymożnapotraktowaćjakopołączeniedwóchośrod-
kówjednorodnych.Innymisłowy,istnienietakiejwąskiejanomaliimożnawprzybliżeniu
zaniedbać.
25
