Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Lepkośćkinematycznapłynutowspółczynnikdyfuzjipędupłynumiędzysąsied-
nimiwarstwamipłynu
V
±
H
p
Rys.1.1.Prostyprzepływścinający
Płynynewtonowskiemająstałąlepkośćwstałejtemperaturzeipodstałym
ciśnieniem.Natomiastpłynynienewtonowskienietylkoniespełniająprostej
proporcjonalnościpomiędzynaprężeniemstycznym,aletakżemogąwykazywać
granicznenaprężeniepłynięcia.Pozornąlepkośćdynamicznąpłynównienewto-
nowskichdefiniujesię,poprzezanalogiędopłynównewtonowskich,jako
nY
()±
-
t
Y
-
Istniejewieleróżnychmodelireologicznychopisującychkrzywepłynięcia
płynównienewtonowskich.Podstawowemodeletom.in.:
a)modelpotęgowyOstwalda-deWaele
t
±-
k
Y
n
gdzie:k[Paisn]-współczynnikkonsystencji,n-indekspłynięcia,
b)modelBinghama
tt
±
p
+
nY
p
-
gdzie:
t
p
[Pa]-granicapłynięcia,
H
p
[Pais]-lepkośćplastyczna,
c)modelpotęgowyHerschela-Bulkleya
tt
±
p
+-
k
Y
n
Doopisupłynów,którewzakresiemałychszybkościścinaniamająstałąlep-
kość,apozatymzakresemichlepkośćmaleje,możnaużyćnp.:
11
