Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.4.Zwarciadwufazowe
61
Rys.2.17.Zwarciedwufazoweuzwojeńgeneratora
poduwagęłącznąenergięmagnetycznązamkniętegoobwodu,którajestproporcjo-
nalnadoróżnicystrumieniskojarzonychzobuuzwojeniami.Różnicatadlastanu
tużprzedzwarciemidlastanuzwarciawynosiodpowiednio:
Ψ
B0
−
Ψ
C0
=
(
Ψ
BB0
+
Ψ
fB0
)(
−
Ψ
CC0
+
Ψ
fC0
)
=
Ψ
fB0
−
Ψ
fC0
Ψ
B
−
Ψ
C
=
(
Ψ
BB
+
Ψ
fB
)(
−
Ψ
CC
+
Ψ
fC
)
=
Ψ
fB
−
Ψ
fC
−
2
Ψ
CC
(2.22)
(2.23)
Zzasadystałościskojarzeńmagnetycznych(
Ψ
B-
Ψ
C)=(
Ψ
B0-
Ψ
C0)orazpo-
równaniaprawychstronrównań(2.22)i(2.23)wynika,że
Ψ
fB-
Ψ
fC–2
Ψ
CC=
=
Ψ
fB0-
Ψ
fC0,czyli
Ψ
CC
=
1
2
[
(
Ψ
fB
−
Ψ
fC
)(
−
Ψ
fB0
−
Ψ
fC0
)
]
Zgodniezewzorami(2.5)orazrys.2.5bzachodzi:
Ψ
fB
=
Ψ
fm
cOS
(
|
k
γ
−
2
3
π
\
|
)
oraz
Ψ
fB0
=
Ψ
fm
cOS
(
|
k
γ
0
−
2
3
π
\
|
)
Ψ
fC
=
Ψ
fm
cOS
(
|
k
γ
−
3
4
π
\
|
)
oraz
Ψ
fC0
=
Ψ
fm
cOS
(
|
k
γ
0
−
3
4
π
\
|
)
(2.24)
(2.25)
(2.26)
Podstawiającwzory(2.25),(2.26)doprawejstronywzoru(2.24),podośćprostych
przekształceniachtrygonometrycznychotrzymujesię
Ψ
CC
=
2
3
Ψ
fm
(Sin
γ
−
Sin
γ
0
)
(2.27)
SkojarzeniatepochodząodstrumieniawytworzonegoprzezprądzwarciafazyC
isąproporcjonalnedoi
Corazindukcyjnościwłasnejtegouzwojeniawstaniepod-
przejściowym.Zakładającsymetrięmagnetycznąwirnikawstaniepodprzejściowym
