Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1
Mikroskopoweźródłamomentów
magnetycznych
Podobniejakrozważaniadotycząceciałstałychnajłatwiejinajbardziejlogiczniejestroz-
począćodprzypomnienia,czymsąatomy,zktórychzbudowanesąwszystkiesubstancje,
takrozważaniadotyczącewłaściwościmagnetycznychmateriałównajlepiejjestrozpo-
cząćodzdefiniowaniapojęciaatomowegoielektronowegomomentumagnetycznego,
czyliswegorodzajuelementarnegonmagnesu”,którymożemyprzypisaćkażdemuztych
mikroskopowychobiektów.Zrozumieniepojęciamomentumagnetycznegowymagajed-
nakpewnejteoretycznejpodbudowy,znajomościpodstawowychzasadrządzącychzja-
wiskamielektromagnetycznymi.Dlategowpierwszymrozdzialenajpierwprzypomniane
zostanąrównaniaMaxwellaipodstawowepojęciazzakresurachunkuwektorowego,dalej
podanabędziedefinicjamomentumagnetycznego,anastępniezostaniewyjaśnione,jakie
źródłamomentówmagnetycznychwystępująwciałachstałychiktóreatomymająnieze-
rowymomentmagnetyczny.
1.1.RównaniaMaxwellaipodstawowepojęciarachunku
wektorowego
PodstawąanalizywszystkichzjawiskelektrycznychimagnetycznychsąrównaniaMax-
wella.WukładzieSImająonepostać:
∇⋅
Dx
(,)
t
=
ρ
(,)
x
t
,
∇×
Ex
(,)
t
=−
∂
∂
t
Bx
(,)
t,
∇⋅
Bx
(,)
t
=
0,
∇×
Hx
(,)
t
=
jx
(,)
t
+
∂
∂
t
Dx
(,)
t.
(01.1)
Wpowyższychrównaniachxjestwektorempoprowadzonymzpoczątkuukładuwspół-
rzędnychdodowolnegopunktuxwprzestrzeni,toznaczaczas,Doznaczawektor
indukcjielektrycznej,B-wektorindukcjimagnetycznej,E-wektornatężeniapola
elektrycznego,H-wektornatężeniapolamagnetycznego,
ρ
-objętościowągęstość
ładunkówelektrycznych,aj-objętościowągęstośćprąduelektrycznego.Symboliczny
wektor:
∇=
r
I
L
∂
∂
x
,
∂
,
∂
∂
z
1
I
J
,
∂
y
(01.2)
nazywanyjestwektoremluboperatoremnabla.
