Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
6
∇⋅
E
=
ε
ρ
0
,
∇×
E0
=
,
1.Mikroskopoweźródłamomentówmagnetycznych
∇⋅
B
=
0,
∇×
B
=
m0,
j
(01.9)
gdzie:
e
0
≈
8854210
,
⋅
−
12
F/m(
=
As/(Vm))oznaczaprzenikalnośćdielektrycznąpróż-
⋅
⋅
ni,a
µ
0
=
4
π
⋅
10
−
7
N/A2oznaczaprzenikalnośćmagnetycznąpróżni.
Stałe
e
0i
m
0
niesąniezależnymistałymi,leczsązwiązanezależnością:
c2
=
µε
0
1
0
,
(01.10)
wktórejcoznaczaprędkośćświatławpróżni.Konkretnewartości
e
0i
m
0
zależąodwy-
boruukładujednostek.
1.2.Pojęciemomentumagnetycznego
Równania(01.1),określającdywergencjępólDiB,definiująpoleDjakopoleźródło-
we(jegoźródłemsąładunkielektryczne),apoleBjakopolebezźródłowe,którepo-
wstajewskutekruchuładunkówelektrycznych(rozkładuprądów).Bardzoważnym
obiektemzpunktuwidzeniazjawiskmagnetycznychjestzamkniętyobwódzprądem.Aby
znaleźćrozwiązanierównań(01.9),opisującychpolemagnetyczne,któreonwytwarza,
możnaskorzystaćzprawaBiota-Savarta,określającegowektorindukcjipolamagne-
tycznegowytwarzanegowpunkciex(rys.01.1)przezumieszczonywpunkciexlelement
przewodnikadl,przezktórypłynieprądonatężeniuI:
d
B
=−
402
πε
1
c
I
r
l
r
×
l
d
3
l
,
(01.11)
gdzierl=x-xljestwektorempoprowadzonymodelementudldorozpatrywanegopunktux.
Rys.01.1.Kołowapętlazprądem
Korzystajączewzoru(01.11)możnaobliczyćpolewytwarzanewpunkciexprzez
kołowąpętlęzprądemonatężeniuI.Najwygodniejjesttozrobić,wybierającukładwspół-
rzędnych,któregopoczątekpołożonyjestwśrodkupętli,ioznaczającsymbolemxwektor
poprowadzonyzpoczątkuukładuwspółrzędnychdointeresującegonaspunktux,asym-
bolemxl-wektorprowadzącydoelementudlrozważanejkołowejpętlizprądem.Aby
