Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
jestl=0orazm=0,chmuraelektronowamakształtkulisty,przedstawionynaryci-
nie2.5,prawdopodobieństwoznalezieniaelektronujestzależnetylkoododległości
relektronuodjądra(ryc.2.4),natomiastniezależyodkierunku.Dlan=2może
byćalbol=1,albol=–1.Dlal=0także(m=0),chmuraelektronowamatakże
symetrięsferycznąpodobnąjaknarycinie2.5(oinnympromieniumaksimum
prawdopodobieństwa).Dlal=1istniejątrzymożliwościdlam:m=0,m=–1,
m=+1.Dlam=0(przyl=1)chmuręelektronowąmożnaprzedstawićjaknaryci-
nie2.6,odcinekOAwyrażaprawdopodobieństwoznalezieniaelektronuwkierunku
określonymkątemΘ.Wartościomm=–1im=+1odpowiadająinneustawienia
chmuryelektronowejwprzestrzeni,coilustrujerycina2.7.Stanelektronuokreślo-
nytrzemaliczbamikwantowymin,l,m,opisanyfunkcjąfalową
ψ
nlmnazywasię
orbitalem.
Ryc02060nChmuraelektronowa”dlastanu2p
z(n=1,l=1,m=0).
Wzależnościodwartościlorbitaleoznaczasięodpowiednioliterami:l=0orbi-
tals,l=1orbitalep,l=2orbitaled,l=3orbitalef,l=4orbitaleg.OrbitaK,
n=1możebyćzrealizowananajedensposób:l=0,orbitals,symetriasferyczna
Ryc02070Trzymożliwościprzestrzennegoustawieniaorbitalip:p
xdlam=+1,p
zdlam=0,
p
ydlam=–1.
37