Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.4.Promieniowanieciaładoskonaleczarnego
37
iprzeniesionynapłaszczyznęobrazowąukładu(rys.1.15).Strumieńten
możebyćokreślonystandardowąformułą,przyjmując,żeaperturasocze-
wekA
sodziałajakopośredniodbiornikpromieniowania
Φ
=
LA
ob
Ω
so
=
LA
so
Ω
ob.
(1.23)
Rys.1.15.Mocpromieniowaniazebranaprzezukładoptyczny
Strumieńtenmodyfikowanyukłademsoczewekformułujeobrazorygi-
nalnegoobiektu.Obliczenienatężeniapromieniowaniawpłaszczyźnie
obrazowejjestważnezpunktuwidzeniastopniaoświetleniaodbiornika.
Parametrtenmożebyćwprostysposóbokreślonyprzezpodzieleniezebra-
negostrumieniaprzezpowierzchnięuzyskanegoobrazu
Φ
=
LA
so
Ω
ob
=
LA
so
Ω
ob
=
L
AA
so
p
2
ob
=
L
AA
so
q
2
obr
,
(1.24)
gdziepjestodległościąobiektuodsoczewki,qjestodległościąobrazuod
soczewki,ostatniązaśrównośćuzyskaliśmypouwzględnieniuzwiązku
A
obr=A
ob(q/p)
2.Stądotrzymujemynatężeniepromieniowaniawpłaszczyź-
nieobrazowej
E
obr
=
A
Φ
obr
=
L
A
q
so
2
i
(1.25)
1.4.Promieniowanieciaładoskonaleczarnego
Promieniowanietermicznejestnajbardziejrozpowszechnionąformąemi-
sjipromieniowania.Wysyłająjewszystkieciała,którychtemperaturajest
wyższaodzerabezwzględnego.
