Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.5.Emisyjność
47
Zzależności(1.40)wynikaważnywniosekdotyczącyprojektowania
układówdetekcyjnychmającychzastosowaniewsprzęciewojskowym.
Jeżeliprzyjmiemy,żeurządzeniatepowinnypracowaćwprzedzialetem-
peraturyΔTod-30OCdo+45OC,towówczasoptymalnewarunkidetekcji
minimalnychzmiantemperaturywykrywanegoobiektuwystępująwpaś-
mieΔ
λ
=(7,6-9,9um).
1.5.Emisyjność
Pytania,którewnaturalnysposóbnasuwająsięwtymmiejscu,sąnastę-
pujące:
●nailemodelciaładoskonaleczarnegoopisujewłaściwościciałrze-
czywistych,
●zjakimprzybliżeniemciałarzeczywistemogąbyćopisywanemo-
delemciaładoskonaleczarnego.
Wiemyjuż,żeciałodoskonaleczarnewyróżniasięnajwiększymnatę-
żeniempromieniowaniamożliwymwdanejtemperaturzeciała.
Stosunekegzytancjiciałarzeczywistegodoegzytancjiciaładoskonale
czarnegojestdefiniowanyjakoemisyjność,którawogólnymprzypadku
zależyod
λ
iT
ελ
(,)
T
=
M
M
e
,
e
λ
,
λ
(,)
λ
(,)
λ
T
T
CDC
rz
i
(1.42a)
Jesttotzw.emisyjnośćspektralna.Definiowanesąrównieżinnerodzaje
emisyjności(np.emisyjnośćcałkowita),alebliżejniebędziemysiętym
zajmować.
Wartośćemisyjnościzawartajestmiędzyzeremajedynką(0≤
ε
≤1).
DlaźródłaCDC
ε
=1wcałymzakresiedługościfali.Dlaciałacałko-
wicieprzezroczystegolubcałkowicieodbijającego
ε
=0.Emisyjność
ciałaszaregojestniezależnaod
λ
ijestmniejszaodjedności(
ε
≤1).Na
rysunku1.22porównanocałkowitystrumieńpromieniowaniaemitowa-
nyprzezCDCiciałoszare.Strumieńpromieniowaniaemitowanyprzez
ciałoszareotemperaturzeTjeststałączęścią
ε
ododpowiedniegoCDC
otejtemperaturze,nacowskazujepodobnycharakterspektralnejegzy-
tancji.Całkowitystrumieńemitowanyprzezciałoszarewcałymprze-
dzialedługościfaliwynosi
M
e
sz
=
εσ
e
T
4i
(1.43)
