Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.4.Promieniowanieciaładoskonaleczarnego
45
NiekiedyinteresujenasilośćenergiiemitowanejprzezCDCwpew-
nymprzedzialedługościfal(rys.1.23).Wówczas
M
e
0
−
λ
1
()
T
=∫
λ
0
1
M
e
,
λ
(
λ
,
Td
)
λ
i
,
(1.37)
1.4.3.PrawoprzesunięćWiena
DlakażdejtemperaturyciaładoskonaleczarnegoTegzytancjawidmowa
promieniowaniaM
e,
λ
osiągamaksimumprzyokreślonejwartościdługości
fali
λ
m,którąmożnawyznaczyćpozróżniczkowaniuwzoru(1.31)wzglę-
dem
λ
iprzyrównaniupochodnejdozera.Otrzymujesięwtensposób
zależność
λ
m
=
2898
T
[
µm
]i
(1.38)
JesttoprawoprzesunięćWiena.Wykreszależności
λ
mwfunkcjitem-
peraturyźródłajesthiperbolą.Dlaprzykładu,CDCotemperaturzepoko-
jowejT=300Kcharakteryzujesięmaksimumegzytancjidladługościfali
ok.9,7Hm.WwypadkutemperaturypowierzchniSłońca
λ
m≈0,5Hm.Ta
długośćfalijestzbliżonadomaksimumczułościokaczłowieka.
Wpodobnysposóbmożemyotrzymaćmaksimumczułościdlafoto-
nowejspektralnejegzytancjipromieniowania,różniczkującwzór(1.32)
iprzyrównującpochodnądozera.Otrzymamywówczas,żedługośćfali,
przyktórejtomaksimumwystępuje,wynosi
λ
m
=
3670
T
izależyodtemperaturyCDC.
[
µm
]
(1.39)
1.4.4.Kontrastegzytancji
Zpunktuwidzeniacharakteryzacjisystemówpodczerwienibardzoistotna
jestzależnośćegzytancjiodtemperaturyobiektu.Wwypadkusystemów
pracującychwograniczonejszerokościpasmaspektralnegoΔ
λ
chcieliby-
śmywiedzieć,przyjakiejdługościfaliegzytancjaźródłazmieniasięnaj-
silniej.
