Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
2.3.Osiągidetektorówograniczoneszumemfotonowym
69
mieniowaniatła(ang.backgroundlimitedinfraredphotodetector,BLIP)
iwynosi
D
*
BLIP
(
λ
,
f
)
=
hc
λ
(
|
k
2
η
Q
B
\
|
)
12
/
,
(2.21)
gdzieQ
Bjestcałkowitymstrumieniemfotonowympadającymnadetektor.
Strumieńtenmożebyćokreślonyprzezspektralnąegzytancjęfotonową
tłaM
p(
λ
,T
B),przyjmującidealnącharakterystykęwidmowądetektora(gdy
długofalowagranicaczułości
λ
cpokrywasięzpikiemczułość
λ
p)
Q
B
=
sin
2
(
θ
/
2
)
λ
0
∫
c
M
p
(
λ
Td
B
)
λ
,
,
(2.22)
gdzie
q
jestkątemwidzeniadetektorapokazanymnarys.2.6.Egzytancja
ciaładoskonaleczarnegootemperaturzeT
BjestokreślonawzoremPlancka
(1.32)wjednostkachfotony/(scm
2Hm).
Rys.2.6.WzględnywzrostwykrywalnościDBLIP
*
uwarunkowanyzmniejszeniemkątawidze-
niadetektora
Narysunku2.7przedstawionozależnośćzintegrowanejegzytancjifo-
tonowejtłaoddługościfalidlaciałdoskonaleczarnychoróżnychtem-
peraturachikąciewidzenia2π(ang.fieldofview,FOV).Wartościcałek
(2.22)sąstabelaryzowanewpracyLowanaiBlancha[2.18].
