Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Jaksięprzekonaliśmypoprzednio,wewnątrzprzewodnikadoskonałego
niemogąistniećpolaelektryczne.(Najmniejszenawetpolaprowadzi-
łybydopowstanianieskończeniewielkichprądów.)Wynikastąd,że
całkawzdłużdrogiod
a
do
b
poprzezcewkęjestrównazeru.Całkowity
wkładdocałkizpola
E
pochodziodkrzywejłączącejzaciski
a
i
b
nazewnątrzcewki.Ponieważzałożyliśmy,żenazewnątrzosłonynie
mapolamagnetycznego,taczęśćcałkiniezależyodwyborudrogi
całkowaniaimożemyokreślićpotencjałyobuzacisków.Różnicaich
stanowito,conazywamynróżnicąpotencjałów”albopoprostu–
napięciemV.Mamywięc
V“´
ż
b
a
E¨ds“´¿E¨ds.
Całkakrzywoliniowawzdłużkrzywejzamkniętejokreślato,co
poprzednionazwaliśmysiłąelektromotoryczną,ijestoczywiścierów-
naszybkościzmianstrumieniamagnetycznegowcewce.Poprzednio
przekonaliśmysię,żetasiłaelektromotorycznarównajestszybkości
zmianprąduwziętejzeznakiemminus.Mamywięc
V“´5“L
dI
dt
,
gdzieLjestindukcyjnościącewki.PonieważdI{dt“iωI,mamy
V“iωLI.
(22.4)
Sposób,wjakiopisaliśmyindukcyjnośćdoskonałą,ilustrujeogólną
metodępodejściadozagadnieniadoskonałychelementówobwodu
nazywanychzwykleelementaminskupionymi”.Własnościelementusą
wpełniopisaneprzezwartościprądówinapięć,którepojawiająsięna
zaciskach.Przezpoczynienieodpowiednichzałożeńupraszczających
możliwejestpominięciezłożonejnaturypólpowstającychwewnątrz
danegoobiektu.To,cosiędziejewewnątrzobiektu,jestcałkowicie
oddzieloneodtego,cosiędziejenazewnątrz.
Dlakażdegoelementuobwodumożemyznaleźćzwiązektypu(22.4),
wktórymnapięciejestproporcjonalnedoprądu,przyczymstałapro-
porcjonalnościjestnaogółliczbązespoloną.Tenzespolonywspółczyn-
nikproporcjonalnościnazywamyopornościąpozorną(indukcyjnością)
ioznaczamyzwyklesymbolem
Z
.Jestonprzeważniefunkcjączęstości
ω.Takwięcdladowolnegoelementuskupionegomożemynapisać
V
I
“
V
ˆ
I
ˆ
“Z.
(22.5)
Dlaindukcyjnościmamy
Z(indukcyjna)“ZL“iωL.
(22.6)
Jakonastępnydoskonałyelementobwodurozpatrzmyterazkonden-
sator.Kondensatorskładasięzparyprzewodzącychpłytek,zktórych
4
22Obwodyprąduzmiennego