Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Jaksięprzekonaliśmypoprzednio,wewnątrzprzewodnikadoskonałego
niemogąistniećpolaelektryczne.(Najmniejszenawetpolaprowadzi-
łybydopowstanianieskończeniewielkichprądów.)Wynikastąd,że
całkawzdłużdrogiod
a
do
b
poprzezcewkęjestrównazeru.Całkowity
wkładdocałkizpola
E
pochodziodkrzywejłączącejzaciski
a
i
b
nazewnątrzcewki.Ponieważzałożyliśmy,żenazewnątrzosłonynie
mapolamagnetycznego,taczęśćcałkiniezależyodwyborudrogi
całkowaniaimożemyokreślićpotencjałyobuzacisków.Różnicaich
stanowito,conazywamynróżnicąpotencjałów”albopoprostu
napięciemV.Mamywięc
V´
ż
b
a
E¨ds´¿E¨ds.
Całkakrzywoliniowawzdłużkrzywejzamkniętejokreślato,co
poprzednionazwaliśmysiłąelektromotoryczną,ijestoczywiścierów-
naszybkościzmianstrumieniamagnetycznegowcewce.Poprzednio
przekonaliśmysię,żetasiłaelektromotorycznarównajestszybkości
zmianprąduwziętejzeznakiemminus.Mamywięc
V´5L
dI
dt
,
gdzieLjestindukcyjnościącewki.PonieważdI{dtiωI,mamy
ViωLI.
(22.4)
Sposób,wjakiopisaliśmyindukcyjnośćdoskonałą,ilustrujeogólną
metodępodejściadozagadnieniadoskonałychelementówobwodu
nazywanychzwykleelementaminskupionymi”.Własnościelementu
wpełniopisaneprzezwartościprądówinapięć,którepojawiająsięna
zaciskach.Przezpoczynienieodpowiednichzałożeńupraszczających
możliwejestpominięciezłożonejnaturypólpowstającychwewnątrz
danegoobiektu.To,cosiędziejewewnątrzobiektu,jestcałkowicie
oddzieloneodtego,cosiędziejenazewnątrz.
Dlakażdegoelementuobwodumożemyznaleźćzwiązektypu(22.4),
wktórymnapięciejestproporcjonalnedoprądu,przyczymstałapro-
porcjonalnościjestnaogółliczbązespoloną.Tenzespolonywspółczyn-
nikproporcjonalnościnazywamyopornościąpozorną(indukcyjnością)
ioznaczamyzwyklesymbolem
Z
.Jestonprzeważniefunkcjączęstości
ω.Takwięcdladowolnegoelementuskupionegomożemynapisać
V
I
V
ˆ
I
ˆ
Z.
(22.5)
Dlaindukcyjnościmamy
Z(indukcyjna)ZLiωL.
(22.6)
Jakonastępnydoskonałyelementobwodurozpatrzmyterazkonden-
sator.Kondensatorskładasięzparyprzewodzącychpłytek,zktórych
4
22Obwodyprąduzmiennego