Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
charakterystycznąopornościąpozorną
Zo
;wówczaspozostajenam
tylkodoprzeanalizowaniatakiobwód,jaknarys.22.21b.Zauważmypo
pierwsze,żedowolnenapięcie
Vn
,jakospadeknapięcianaimpedancji
Zo
,musibyćrówne
InZo
.Podrugie,różnicapomiędzynapięciami
Vn
iVn`1jestpoprosturównaInZ1:
Otrzymujemywięcstosunek
Vn´Vn`1InZ1Vn
Z1
Zo
.
Vn`1
Vn
1´
Z1
Zo
Zo´Z1
Zo
.
Stosunektennazywamywspółczynnikiemprzenoszeniadlajednego
ogniwaobwodułańcuchowego;oznaczymygosymbolem
α
.Jeston
oczywiściedlawszystkichogniwtakisam:
α
Zo´Z1
Zo
.
(22.29)
Napięcienakońcachn-tegoogniwawynosiwięc
Vnαn5.
(22.30)
Możemywięcterazznaleźćnapięcienakońcach754-googniwa;jest
onopoprosturówne754-tejpotędzeαpomnożonejprzez5.
Przypuśćmy,żeszukamy
α
dlaobwodułańcuchowego
LC
zrys.22.20a.Podstawiając
Zo
zrównania(22.27)i
Z1iωL
,otrzy-
mujemy
α
a(L{C)´(ω2L2{4)´i(ωL{2)
.
(22.31)
a(L{C)´(ω2L2{4)`i(ωL{2)
Jeżeliczęstośćsterującajestmniejszaodczęstościgranicznej
ωo
a4{LC
,pierwiastekwtymwzorzejestliczbąrzeczywistą,awartości
bezwzględneliczbzespolonychwlicznikuimianownikusobierówne.
Takwięcwartośćbezwzględna
α
jestrównajedności;możemyto
zapisaćwpostaci
αe,
cooznacza,żewartośćbezwzględnanapięciajesttakasamawkażdym
ogniwie;zmieniasięjedyniejegofaza.Zmianafazy
δ
jestwrzeczy-
wistościliczbąujemnąiprzedstawianopóźnienie”napięciawtrakcie
jegoprzenoszeniasięwzdłużobwodu.
Dlaczęstościwiększychodczęstościgranicznej
ωo
wygodniejjest
podzielićlicznikimianownikwyrażeniapoprawejstronierównania
(22.31)przezi,anastępnierównanietoprzepisaćwpostaci
α
a(ω2L2{4)´(L{C)´(ωL{2)
.
(22.32)
a(ω2L2{4)´(L{C)`(ωL{2)
Współczynnikprzenoszenia
a
jestwtymwypadkuliczbąrzeczywistą
mniejsząodjedności.Oznaczato,żenapięciewkażdymogniwie
22.7Filtry
21