Treść książki

Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
Rb
2[Pt(CN)
4]Br
0,2301,3H
2O.Wtemperaturachpowyżej120Ktezniekształceniawróżnych
łańcuchachnieskorelowane.Poniżej120Kprzesunięciajonówplatynywsąsiednich
łańcuchachskorelowaneiznajdująsięwfazieprzeciwnej:
Wynikastądpytanie:jaktomożliwe,żejednowymiarowymetalwogóleistnieje,
nawetwograniczonymzakresietemperatur?Odpowiedźnatopytaniewymagaopra-
cowaniateoriiwysokoanizotropowychzwiązkówprzewodzących.Wynikwprzybliże-
niubrzmitak:twierdzeniePeierlsastosujesiędokompletniejednowymiarowychukła-
dów-czylipraktyczniedołańcuchówjednowymiarowych,znajdującychsięwpróżni.
Wrealnychciałachstałych,mimoznacznejodległościmiędzynimi,łańcuchyoddzia-
łująmiędzysobąwskutektermicznieaktywowanychprzeskokówelektronówlubich
tunelowaniazjednegołańcuchanainny.Dlategomamydoczynienianiezukładem
jednowymiarowym,leczzukładempseudojednowymiarowym.
Oprócztego,jakbyłopodkreślonewyżej,zpunktuwidzeniatermodynamicznego,
zyskenergetycznyprzejściaPeierlsazależyodstopniawypełnieniapasmaprzewod-
nictwa.WsolachKCPtopasmozawierawprzybliżeniu1/6dziur.Dlategowwyniku
przejściapeierlsowskiegookressiecikrystalicznejmusisięzwiększyćwzdłużosicsześć
razydlaKCPiosiemrazy-dlaRb
2[Pt(CN)
4]Br
0,2301,3H
2O(rys.3.10).
Rys.3.10.Częścioweutlenieniekompleksówcyjankowychplatyny
przemieniapasmowalencyjnewpasmoprzewodnictwa
Przytychsamychamplitudachprzesunięć
itymmniejsze,imwiększejestn.
Atomysiecikrystalicznejznajdująsięwstanieoscylacji,ichamplituda
δ
irośniezewzro-
stemtemperatury.Wpewnejtemperaturzespełnianajestnierówność:
δ
i
i.
(3.1)
Warunek(3.1)oznacza,żemimoistnieniafazypeierlsowskiej,stanymetalicz-
nyidielektrycznynierozróżnialne.Kiedytemperaturamaleje,amplitudydrgań
36
3.Pierwszemetalesyntetyczne