Treść książki
Przejdź do opcji czytnikaPrzejdź do nawigacjiPrzejdź do informacjiPrzejdź do stopki
1.2.Pojęciemomentumagnetycznego
7
obliczyćpoleBwytwarzaneprzezcałąpętlę,należyobliczyćnastępującącałkę,przebie-
gającąpoobwodziepętliL:
Bx
()=−
4
µ
π
0
O
∫
L
(
xx
−
xx
−
l
)
l
×
3
Id
l
,
(01.12)
Dlaprzypadkux
>lotrzymujemy(bardzoważny!)wzór:
x
Bx
()
=−
4
µ
π
0
3
(
I
k
x
x
m
x
]
I
J
3
x
x
−
m
i
(01.13)
(Jegodokładnewyprowadzeniepodanejestnp.wpodręcznikuElektrodynamikaklasyczna2.)
Występującywewzorze(01.13)wektorm,zdefiniowanywzorem:
m
=
2O
I
L
∫
x
l
×
d
l
,
(01.14)
nazywanyjestdipolowymmomentemmagnetycznym.Zdefinicji(01.14)wynika,żejest
to(rys.01.2)wektorprostopadłydopłaszczyznyzawierającejpętlęzprądem,mazwrot
określonyzgodniezregułąśrubyprawoskrętnejidługośćrównąiloczynowinatężenia
prądupłynącegowobwodzieipolapowierzchniobwodu.Takwięcjednostkąmomentu
magnetycznegowukładzieSIjestA⋅m2.Wprzypadkukołowejpętlizprądem:
m
=p
RI
2
,
gdzieRoznaczapromieńpętli.
Rys.01.2.Momentmagnetycznykołowejpętlizprądem
Wartozwrócićuwagęnato,jakwyglądarozkładprzestrzennypolamagnetycznego
wytwarzanegoprzezkołowąpętlęzprądem,określonywzorem(01.12).Zostałonprzed-
stawionynarysunku01.3.Wgranicyx
>ljesttorozkładidentycznyzrozkładem
x
polaelektrycznegoEwytwarzanegoprzezdipolelektryczny3.Jesttobardzoważnyfakt,
pociągającyzasobądalekoidącekonsekwencje,gdyż:
a)Pozwalazrozumiećstosowanąterminologię:jeślipolemagnetycznewytwarzaneprzez
kołowąpętlęzprądemjest(wgranicyx
>l)takiesamo,jakpoleelektrycznewy-
x
2
J.D.Jackson,Elektrodynamikaklasyczna,PWN,Warszawa1982,rozdziały5.5i5.6.
3
Poletakieprzedstawionograficznienp.wpodręczniku:E.M.Purcell,Elektrycznośćimagnetyzm,
PWN,Warszawa1974,rozdz.9.3.
